( 808 ) 



massa moeten plaats hebben, zullen werkelijk kunnen geschie- 

 den, wanneer ten minste de bestanddeelen slechts centrale krach- 

 ten op elkander uitoefenen en wanneer de uitwendige krachten, 

 die op het tweede gas werken, juist het spiegelbeeld zijn van 

 de bij het eerste voorkomende. Is het vlak, ten opzichte waar- 

 van men het spiegelbeeld heeft genomen, evenwijdig aan het 

 yz-vhk en behouden wij bij het spiegelbeeld dezelfde richting voor 

 de positieve assen als bij het oorspronkelijke gas, dan blijkt 

 liet uit de beteekenis der grootheden N 9 v, w, P?, P y , P z , 

 Qy } Zi R, Sy, S Zi dat deze in twee correspondeerende punten 

 van de twee gasmassa's dezelfde waarde en hetzelfde teeken 

 moeten hebben, terwijl daarentegen u n Q x ,y, Qx,z, S x in die 

 punten wel gelijke waarden, maar tegengestelde teekens zullen 

 hebben. 



Beschouwen wij nu op deze wijze het spiegelbeeld van de 

 gasraassa, waarmede wij ons straks bezig hielden. In eenig 

 punt van het spiegelbeeld zal N en klaarblijkelijk ook de 

 functie F hetzelfde zijn als in het overeenkomstige punt van 



, ,.. dN dh 



de oorspronkelijke gasmassa, maar en — zullen in de 



dx doe 



beide punten tegengestelde teekens hebben. Ook g zal voor 

 het tweede gas door — g vervangen moeten worden, daar hier 

 de uitwendige kracht naar boven moet gericht zijn. Derhalve 

 heeft in het spiegelbeeld het tweede lid van (9) juist het te- 

 gengestelde teeken als in het oorspronkelijke gas en hetzelfde 

 zal dan ook van f moeten gelden en van de bijdragen, die f 

 voor P x , enz. oplevert. Die bijdragen moeten dus zijn voor 

 alle grootheden, die zooals P x in beide gassen hetzelfde teeken 

 moeten hebben, zoodat slechts de grootheden u, Q x ,y> Q x , z , ^x 

 overblijven. Maar de eerste is uitgesloten door (7) en dat voor 

 Qx.y, Qr,z door f n i ets kan worden opgeleverd kan bewezen 

 worden, wanneer men het gas vergelijkt met zijn spiegelbeeld 

 ten opzichte van een vlak, dat loodrecht op de y- of de ^-as 

 staat. Derhalve blijft slechts voor S x eene bijdrage over. 



Bij de berekening der andere grootheden l\ enz. kan men 

 zich nu tot den eersten term van (6), hier N F (f, ?/, f, E, 



Pi . . . pk, li bepalen. Daar klaarblijkelijk / F £ 3 d l = 



