( 374 ) 



Deze vergelijking heeft een welbekenden vorm en onmiddel- 

 lijk volgt eruit voor de voortplantingss nelheid 



rr ] l/ r " 5+6»-(A < ,) 



3 y i + 2*'(^*« 



Daar nu de druk p in den e ven wichtstoestand bepaald wordt 

 door p = — # A en daar verder eene eenvoudige redeneering 



o 



voor de verhouding van de soortelijke warmte van het gas bij 

 constanten druk en van die bij constant volume de waarde 



k — — oplevert, stemt de verkresen uitkomst 



geheel overeen met de formule 







die in de gewone geluidstheorie wordt afgeleid en door de waar- 

 neming bevestigd is. 



Was het bereiken dezer uitkomst ons eenige doel geweest, dan 

 hadden wij van het begin af aan de verstoring van den even- 

 wichtstoestand oneindig klein kunnen stellen en van de werking 

 van uitwendige krachten kunnen afzien ; het onderzoek der vorige 

 § zou daardoor veel eenvoudiger zijn geworden. Steeds zou men 

 echter, om tot de bewegingsvergelijkingen (a 3 ), (6 3 ), (<? 3 ) te ge- 

 raken, hebben moeten aannemen, dat aan cc en /5 (p. 364) vol- 

 daan is. In werkelijkheid zal dan ook eene oplossing der ver- 

 gelijkingen slechts dan een mogelijken bewegingstoestand kunnen 

 voorstellen, wanneer zij aan die voorwaarden voldoet. Bij eene 

 regelmatige voortplanting van geluidstrillingen verkeert men in 

 dit geval. Maar er zijn andere oplossingen der bewegingsverge- 

 lijkingen, die niet aan den gestelden eisch voldoen. 



Zoo leeren b. v, die vergelijkingen, dat eene voortplanting 

 van eene enkele op zichzelf staande golf mogelijk is. Daarbij 

 bestaat dan eene verstoring van het evenwicht alleen binnen 

 eene schilvormige ruimte, die zich met behoud harer dikte hoe 

 langer hoe verder uitbreidt. Deze oplossing voldoet ook nog 



