( 379 ) 



Hieruit volgt, tot in de tweede orde nauwkeurig, 



ri •=: n a 4- — s — 



" T 3(1 + 2 #'(/,„))* 



~ 3(1 +2 #'(£„)) | 2 + 3* (l + **'(*,))• )*• 



Met denzelfden graad van nauwkeurigheid wordt vervolgens 



R = - S (h + 2 &(h )) + \ 3 (5 h + 6^(^))s + 



6 O 



+ , - J "ï^T^j'* + ï »•'•' + '* + ->• 



In den evenwichtstoestand wordt deze waarde 



R = -d (h + %ö{h )), 



en de grootheid 



o 18(l + 2ö'-(A ( ,)) 

 + ±3 {u* + v* + wS) , . (11) 



geeft dus aan, hoeveel het arbeidsvermogen grooter is dan in 

 den evenwichtstoestand. 



De beide laatste termen dezer uitkomst stemmen, zooals ge- 

 makkelijk is aan te toonen, geheel overeen met de waarde, die 

 de Heer grinwis *) langs anderen weg voor het arbeidsvermo- 

 gen bij de geluidsbeweging heeft gevonden. Onze eerste term 

 komt bij hem niet voor, maar dit is alleen hieraan te wijten, 

 dat de door hem berekende energie eene eenigszins andere be- 

 teekenis heeft dan de door ons berekende grootheid R — R . 

 Zullen de uitkomsten geheel vergelijkbaar zijn, dan moet men 



# ) Grinvus, sur la theorie mécaniquo du son, Arch.-Heerl, T, X, 



