( 381 ) 



daartoe berekend, hoeveel arbeidsvermogen door eene trillende 

 plaat aan de gasmoleculen, die ertegen botsen, wordt meege- 

 deeld. In de uitkomst treedt weer een term van de eerste orde 

 op en er wordt gewezen op het groote verschil tusschen dit 

 resultaat en dat van den Heer grinwis. Daarbij wordt echter 

 niet opgemerkt, dat het ontbreken van een term van de eerste 

 orde bij den laatsten natuurkundige eenvoudig een gevolg is 

 van de wijze, waarop hij de energie berekent. 



Daar de Heer rink niet nagaat, hoeveel arbeidsvermogen in 

 een bepaald ruimtedeel van het gas aanwezig is, maar alleen 

 hoeveel arbeidsvermogen door een trillend lichaam aan het gas 

 wordt meegedeeld, is zijne uitkomst niet rechtstreeks met de 

 onze vergelijkbaar. 



§ 5. MEER NAUWKEURIGE AFLEIDING DER BEWEGINGSVERGE- 

 LIJKINGEN. INWENDIGE WRIJVING EN WARMTEGELEIDING. 



Tn § 3 hebben wij de vergelijkingen (a 2 ), (£> 2 ), (c 2 ) verkre- 

 gen door de functie ƒ in (6) geheel te verwaarloozen. Thans 

 zullen wij de benadering verder trachten te drijven en dus de 

 omstandigheid in rekening brengen, dat de bewegingstoestand in 

 eenig punt der gasmassa niet volkomen gelijk is aan dien, welke 

 bestaan zou als overal in het gas en voortdurend A 7 , /*, u y v, w 

 dezelfde waarden hadden als in dat punt. Intusschen zullen wij 

 blijven aannemen, dat aan a, (?, y voldaan is, zoodat / in elk 

 geval zeer klein wordt vergeleken met NFo — (N F ) e . 



Wij kunnen dan bij het verdere onderzoek van de vergelij- 

 king (II) uitgaan; wel is waar zijn daarin eenige termen 



[— , enz.) verwaarloosd, maar daar deze zeer klein zijn verge- 

 leken met die, welke wij behouden hebben, zal de fout, die 

 men aldus in ƒ begaat, ook klein worden ten opzichte van deze 

 zelf reeds kleine grootheid. Anders uitgedrukt, wanneer wij ƒ 

 eene grootheid van de eerste orde noemen, zullen wij nu groot- 

 heden van de tweede orde verwaarloozen. 



