( 382 ) 

 In (II) moet men onder F de grootheid 



F (f— u y ^ — r, f— w, E, pn . . .pk, h) 



verstaan. Neemt men nu in aanmerking, dat in het algemeen 

 JV, w, v, w, h van #, y, z> t afhangen, dan wordt de verge- 

 lijking 



*1— a l=# TT C-+^V r —+N — —+ 



ds o# dy dy dQ dz 



èi^o (5 — m,...) rd u du du d w 



— N 



— N 



rd u o u ö u öwi 



d£ L d % d y d z d t- 



d F (S — u, ..,) r h, . d v d v . d v- 



d v Ld % d y d z <M J 



, T d Fo (£— u, . . .) r d w dw . dw dw-\ 



- N — u iTJ + d~, v+ rz t+ ^ + 



dh ld* §+ dy V+ dz + dt- 



In een bepaald punt van het gas en op een bepaald oogen- 

 blik is het tweede lid eene geheel bekende functie % van 



|, ?/, £, E, p^ . . . pk, die 2V, w, . . . —■,... als constanten be- 



d # 



vat. In het eerste lid heeft b 1 — a x deze beteekenis, dat men er 



door vermenigvuldiging met dldt uit kan afleiden, hoeveel in 



de ruimteeenheid van de vroeger (p. 357) ingevoerde gasmassa 



P door de botsingen gedurende den tijd d t het aantal deeltjes 



der in § 1 gedefinieerde groep zou toenemen. Daarbij is in 



P overal 



F=NF (S-u,...) +/( g ,^...) 



met constante waarden van JV, u, v y w y h. Zoo kort mogelijk 

 uitgedrukt wordt onze vergelijking 



