( 387 ) 



. ih bT 

 temperatuur, dan is -~- = e — , waarbij e voor elk gas eene 



{j X q x 



bekende constante is. "Derhalve is l ook met — evenredig en 



c) x 



kan door — x— worden voorgesteld. De daarbij ingevoerde 

 oo 



constante x is niet anders dan de warmtegeleidingscoëjjicient, 

 hetgeen hieruit blijkt, dat \ f' ^ \~mr^ + E\dl de hoeveel- 

 heid warmte (in arbeidseenheden uitgedrukt) voorstel!, die in de 

 tijdseenheid door de eenheid van een vlak loodrecht op de #-as 

 naar de zijde der positieve x meer gaat dan naar de tegenge- 

 stelde zijde. 



Kende men den bouw der moleculen en hare onderlinge wer- 

 king, dan bestond er eenig uitzicht op de berekening van x. 

 Het eenige, wat wij zonder die kennis uit onze vergelijkingen 

 kunnen afleiden, is dat x, zooals reeds meermalen werd aange- 

 toond, onafhankelijk van de dichtheid is. 



Vergelijkt men n.1. twee gasmassa's, die in correspondeerende 

 punten gelijke temperatuur hebben, maar waarvan het tweede 

 eene p maal zoo groote dichtheid heeft als het eerste, dan moet 

 blijkens (18) b — a voor het tweede gas p maal zoo groot zijn 

 als bij het eerste. Daar nu NF bij dit gas reeds p maal zoo 

 groot als bij het andere is, zal eene bij beide gassen gelijke 

 waarde van ƒ' voor de waarden van h — a de genoemde ver- 

 houding opleveren; daaruit volgt echter onmiddellijk de gelijk- 

 heid van x in de twee gevallen. 



Even als den eersten term in (17) kan men ook de beide 

 volgende behandelen. Aldus vindt men, dat deze drie termen 

 voor S' X i S'y, S' z de aandeel en 



x 'bh x bh x bh 



- r-, — r~, — - r~ d») 



e boe e by e b z 



opleveren. 



h. Nemen wij in de tweede plaats aan, dat het gas bij overal 

 gelijke dichtheid en temperatuur eene stroomingssnelheid in de 



VERSL. EN MEDED. AFD. NATUURK. 2 de REEKS. DEEL XV. 26 



