( 391 ) 



d. Ten slotte blijft nog ter bespreking over de grootheid 



-^+3(1 + 2^/0) dA+^+^+^Jl^-^ 6 - 



die men verkrijgt door de laatste termen van (24-) en van (17) 

 te vereenigen. 



Door ook hier de beschouwing van de spiegelbeelden der gas- 

 massa te hulp te roepen kan men aantoonen, dat de waarde van 

 ƒ', die aan (25) beantwoordt, 



ff'Svd}.=ffv£dX=jf^di=jf>s(^ m r*+Ey\ = 



=ffJ±mr> + EyX=jf'£(±mr» + E\dX = Q 



maakt. Daar verder klaarblijkelijk 



jf'S*dl = jfv*dl = jfPdX 



1 f 



zal zijn, is elke dezer grootheden = 7- I f' r 2 d X , dus ten- 

 gevolge van (14). Derhalve kan alleen de integraal / f'EdX 



van verschillen. Zij zal kunnen worden voorgesteld door vK, 

 waarbij v een constante coëfficiënt is, die even als /u en x on- 

 afhankelijk is van de dichtheid van het gas. Ten slotte vinden 

 wij dan voor R het deel v K, voor S' x , S' y , aS'* resp. vuK , 

 v v ÜT, v w K. 



De coëfficiënt v , die alleen bij meeratomige gassen voorkomt 

 (immers bij eenatomige is E en dus v 0) wordt hier voor zoover 

 ik weet, voor het eerst ingevoerd. Van zijne beteekenis zal men 

 zich het best op de volgende wijze eene voorstelling kunnen 

 vormen. 



Wanneer een gas in een stationnairen toestand van rust ver- 

 keert bestaat er eene zekere betrekking tusschen het arbeidsver- 

 mogen A 1 van de voortgaande beweging der moleculen en de 



