( 140 ) 



2°. Doet zich hierbij het merkwaardige geval voor, dat de 

 totale energie gelijkelijk over de beide vormen, waaronder zij 

 optreedt verdeeld is. 



Beide resultaten gelden ten allen tijde, zoodat steeds even- 

 veel energie het binnenvlak van den golf intreedt als het bui- 

 tenviak verlaat. 



Zien wij nu wat er van de energie is voor kleinere schaal- 

 vormige ruimten dan die van eene golf. 



Voor eene elementaire laag geeft form (IV) 



su ( \dr I ' a*\dt I \ 

 dat is 



(krsink{r—at)-\-co8&(r—at))*-\-& 2 r*óin 2 /c K r—aê) 



dV^27TQ C' 



( 1 + krsin M{r-at) + (2k 2 r 2 -l)sin 2 k{r-a t) 

 = 2t^ C 2 



[\ %n w /8tt 2 1\ 



=^oC 2 ( ? + — % sin M{r-a t)+^ -- jsin*k(r-at) j 



dr 



dr 

 #\(4.) 



Uit deze formule blijkt duidelijk, dat de energie in elke elemen- 

 taire schaal niet constant is ; zij is zoowel functie van r als van U 



Onderzoeken wij verder de energie in evenmatige deelen eener 

 golfruimte — het ligt voor de hand de ruimte van J golf 

 als punt van uitgang te kiezen. 



Dan geven de vroegere formulen : 



r-yL 

 E = 2 n q kG 2 1 sin 2 k (r - at) dk (r - at) 



voor de integraal volgt 



i i ) r+x * 



, — sin%k (r -al) + \h (r - a t) 



of 



1 . Tl 



- sin 2 h (r -at) A — ; 

 2 V ;n 4' 



