( *8 ) 



moet vermenigvuldigen, waarin n het trillingsgetal, 5 de wrij- 

 vingsconstante aanduidt, die volgens stokes =2.946 mm. is, 

 als men de seconde als tijdseenheid bezigt. De bereking van dien 

 factor leert dat alleen de zeer hooge toonen spoedig aanzienlijk 

 verzwakt worden ; zulks kan rekenschap geven van den indruk, die 

 een zamengesteld muziekale toon op afstand op ons maakt; 

 deze zaak dient echter wel onderscheiden te worden van het hier- 

 boven gevondene. Wij bepaalden alleen de verandering, die 

 het timbre van den toon ondervindt op korten afstand van de 

 bron en onafhankelijk van elke luchtwrijving. De relatieve in- 

 tensiteit was dan reeds op betrekkelijk korten afstand voor den 

 p en partielen harmonischen toon p 2 maal grooter dan aan de bron 

 zelve. 



Wanneer wij nu de uitkomsten verkregen in de vier behan- 

 delde onderdeelen zamenvatten, hebben wij : 

 l e . Voor de intensiteit van het geluid 



Q° o" ƒ 



8 ?t 2 i 



4r- a { V 



+ ?l 



2 e . Voor de gemiddelde waarde der energie in elke normale 

 golfruimte aanwezig 



Q°C' 



8 7T 2 A 



i -J IL 



A 2 ^ r{r + X) 1 



8e. Voor de verdeeling der beide energiën in elke normale 

 golfruimte wanneer wij hare gemiddelde waarden nemen : 



_ 4 7i 3 g C 2 



E== ~T~ 



ui. 



T=^ C 2 



4 n 



\ A r{r + X) 



4 e . voor het timbre van den p en partielen toon: 



8 -_(*V| , j cV + V | iv 



