( 232 ) 



Bepalen wij ons tot luchtdeelen, die ver genoeg van de ge- 

 luidbron verwijderd zijn dat de tweede en hoogere magten van 



~ kunnen worden weggelaten, zoo volgt : 



C cos k (r - a t) \Gsink(r—at) 

 9 ** \7r + 8 7ï/~r •••() 



dat is zoo wij kortheidshalve : 



k{r-at)=u (6) 



stellen : 



dan worden : 



C cosu 1 C sin u 



\d<p C ( 1 cos u 



— = — \k sim, u — — 



.ksinu — } (7) 



adt r* ( Sr) 



d<p Cl . 3 cos u \ 



— s= — —\ksinu 4 [ (8) 



dr rij T 8 ^ | v ' 



Duiden wij nu als vroeger de potentiële , actuele- en de to- 

 tale energie der geluidbeweging door E, T en U aan, zoo volgt 

 als q de normale dichtheid der lucht voorstelt *). 



E= i^/M^y^ — •••• (9) 



t ~J* I (%h (io) 



U-=E + T (11) 



ten overvloede zij opgemerkt, dat E niet de absolute potentiële 

 energie der lucht is, doch alleen die der geluidbeweging, d. w # 

 z. de energie der door de luchtbeweging veroorzaakte luchtver- 



') Verslagen en M, dededingen VIII, blr. 136 en 137. 



