( 249 ) 



Wij merken ten overvloede op, dat d en \p hier weder 

 dezelfde beteekenis hehben als vroeger, dat zij namelijk den ac- 

 tieven afstand en den hoek tusschen dezen en de bewegingsrich- 

 ting der trillingsbron voorstellen. Zij nu dt de tijd, dien de 

 trillingsbron behoeft om uit den stand G in den stand E over 

 te gaan, en hebben weder g en v dezelfde beteekenis als vroe- 

 ger, dan is: 



dB — gdt en dÖ = — vdt, 

 dV == 2n vd 1 dt sin ip d\p — 2t#<Ï 2 dt sin </< cos <p dip. 



Zij C f{t) de trillingssnelheid der trillingsbron op den tijd 

 /, dan zou, wanneer deze stil stond, de trillingssnelheid op een 



afstand d van de bron op den tijd / zijn : °t f f t — - ) f als 



cc een constante is. Bij bewegende trillingsbron zal de trilling 

 in het punt L op den tijd t in dezelfde phase verkeeren als 



d 



de trillingsbron, toen deze in G was, d. i. op den tijd t . Zij 



v 



cc [g, ip) 

 de snelheidsamplitude in het punt L op dat oogenblik — * — , en 



veronderstellen wij : 



«*(^, V) = aa (1 + (v + yeosip) xiffcosip)}, . . . (6) 



welke uitdrukking blijkbaar voor w = en 180° identisch 

 wordt met de vroeger voor die bijzondere gevallen gevonden 

 uitdrukkingen (5); dan zullen wij de trillingssnelheid in L 

 kunnen voorstellen door: 



_ cc {q, lp ) 



fQ-l) ( 7 ) 



De levende kracht in het element dV op den tijd t voor- 

 handen is, wanneer q de dichtheid der trillende stof voorstelt: 



2QU 2 dV —7i(j va 1 f 2 1 1 — - ylt {l +(v + g cosip) %(g cosip \sinipdip 



— nqga 2 p ( t — - \dt {1 •+- [v + 9 cosip % (g cosip)} nnip cosip dip. 



