( 261 ) 



ten aan het bovenvlak, zoowel als aan het grondvlak bedra- 

 gen — Kj 6^0, te zamen — 2 K y d O. Nu echter bij de uitspreiding 

 de vloeistof met de platen in aanraking komt, is aan het boven- 

 vlak het virtueel moment: — (K, — A 12 ) 6? O, aan het grondvlak: 

 — (K,-A„)iO. 



Ingeval van evenwicht is nu : 



— [t + q)»JkOdi— (K f — A lt )<?0 — (K,— A 13 )^0- O 



of, voor O Ah stellende — kdO, 



K,— Art + K,— A. t -«i»ft+») (I) 



waarvoor ook geschreven kan worden : 



K, cos <p 2 -f- K { cos qp s — s A 2 (i + q) (2) 



3. De waarde van h wordt onbestaanbaar, wanneer beide 

 randhoeken e 2 en g s stomp zijn. Zij wordt dit eveneens, wan- 

 neer 2Kj =A 12 of 2Kj = A 13 , d. i. wanneer de vloeistof zich 

 over de bovenste of over de onderste plaat uitspreidt. 



Voor kwik tusschen twee glazen platen is : 



2K lC osq =sk'^+q) (8) 



wanneer qp den randhoek tusschen kwik en glas voorstelt. 



Wordt de bovenste plaat weggenomen, waardoor A l2 en q ko- 

 men weg te vallen, dan is: 



K x + K x cos (f = f shi* (4) 



Uit deze twee laatste vergelijkingen kunnen de waarden van 

 de moleculaire constante K x van kwik en van den hoek <p be- 

 rekend worden, wanneer h en h gemeten zijn. Zij leveren het 

 voordeel dat men door wijziging der belasting de waarnemingen 

 vermenigvuldigen kan. 



In zijne Nouvelle theorie de Vaction capillaire (p. 2 i 0) ver- 

 krijgt poisson voor de hoogte h van een druppel tusschen twee 

 gelijke horizontale platen als uitkomst eener analytische behan- 

 deling van dit vraagstuk de uitdrukking: 



t—l/ '*•""* 



w 



