( 200 ) 



Daaruit besluiten wij, dat de partiëele differentaalquotiën- 

 ten van q (e — T& rj) ten opzichte van T en de verschillende 

 parameters x gelijk nul moeten zijn, en dat ten opzichte 

 van q gelijk constante. 



Of voor elk punt der ruimte geldt: 



'{<— r *«> = .(1) 



O Tp x { x 2 enz. 



§ ^- Tk * = (2) 



O X^ rpx 2 enz. 



Sg (s-T kV ) 



(^t x ï r 2 enz. 



8 „ = <? (3) 



Uit (1) vindt men T =r Tk, of er is geen evenwicht 

 mogelijk zonder gelijkheid van temperatuur. 



(2) leert ons bijv. voor de gedissociëerden toestand, hoe 

 de graad van dissociatie met de densiteit samenhangt. 



(3) leert ons welke densiteiten naast elkander bestaan 

 kunnen. 



Gezamenlijk leeren deze vergelijkingen ons kennen, welke 

 phasen kunnen coëxisteeren — een aantal, dat in het bijzon- 

 der als er uitwendige krachten zijn, oneindig groot is. 



Daar voor elk punt der ruimte de volgende differentiaal- 

 vergelijking geldt: 



de =- Tdtj — p d V -\- ^ d %j -\- cpz d $2 enz. 



en uit (1) gebleken is, dat overal T gelijk 2# moet zijn, 

 leeren ons de vergelijkingen (2) dat 



d(e— T k ri) 



dv ~=- p 



met inachtneming daarvan, wordt (3): 



d (e -Tt ti) _ 8 (e -Tm tl) 

 e—Tkn + Q — * = e—Tkn—V Tj7 



Of 



e—T tn + pV= C (4) 



