( 232 ) 



Vooreerst heeft men nu de boven (bladz. 228) afgeleide 

 vergelijkingen : 





u = 



iï p 



»n 



^P 



= «Si 



üp 



Fk, 



aja 



= ^< 



verder 



bestaan 



de 



betrekkingen *) : 















1 



' h 





n* F * 





1 



a^i 





"èH' 



d # 



Dit alles ingevoerd zijnde, vindt men door oplossing : 

 jlogH Vl — V Y f h(v 2 - V^ ^logh ^-V^Hivz-V) 

 — (H-h) *!<*-*> 



De damp boven een vloeistofmengsel bevat dampen der 

 beide vloeistoffen ; kent men de wet, welke volgens de par- 

 tiëele spanning van een der dampen afhangt van de verhou- 

 ding, waarin beide vloeistoffen gemengd zijn, dan kan men 



^ en «A 

 d H d h 



berekenen. Men make nl. de onderstelling, dat beide dam- 

 pen zich als volkomen gassen gedragen en dat hunne par- 

 tiëele spanningen Pj en P 2 zijn, zoodat de totale dampdruk 

 P = P 1 -\- P% is. Is F dan de thermodynamische potentiaal 

 onder den totalen druk P van het vloeistofmengsel, dat M 1 G. 

 van de eene en M% G. van de andere vloeistof bevat, en is 

 evenzoo i/i die voor het dampmengsel, dat uit n x G. van 

 de eene en uit n% G. van de andere stof in dampvorm be- 

 staat, dan bestaat ook hier weer de evenwichtsvoorwaarde : 



Men kan nu ip nog anders uitdrukken, daar volgens on- 



*) Duïïem, Potentiel Thermodynamique, Paris 1886. 



