( 414 ) 

 quotiënt naar x (V en T standvastig) van het eerste ge- 

 deelte van *//, n.1. van — MR Tlog ( V— b x ) — — . Maar 



zij kan ook beschouwd worden als het differentiaalquotient 

 naar x (p en T standvastig) van u x en kan dus gebracht 



worden onder den vorm — — 



\ dx I p t 



De molekulaire potentiaal voor de eerste stof kan dus 



voorgesteld worden door 



MRT\og(l-x) + ^-*{^r) 



\dx fpT 



en de eisch, dat in de coëxisteerende phasen die potentiaal 

 gelijke waarde heeft, door de vergelijking : 



MR Tlog (1— si) + ju Xl —x l ' 



dxi 



lIpT 



= MRTlog(l-x 2 ) + ^ 3 -ff 2 (ïp*\ (1) 



\ d x 2 jpT 



§ 3. Beperken wij ons nu tot die gevallen, waarin de 

 tweede phase van zoodanigen aard is, dat daarop de wet- 

 ten der volkomen gassen kunnen worden toegepast, dan is 



^ = MR Tlog -?— + MR T, en [^) = 0. 



MRT \dx 2 JpT 



De vergelijking (1) kan dan geschreven worden: 



MRT+MRT\ogZl^=MMTlog(l-* ï )+^^^ 



of 



tdpxA 



\dxJpT 



p(l^-x 2 ) = MRT (1— ^)e 



pxi- 



MRT 



Uit deze vergelijking kunnen wij x 2 verwijderen door ge- 

 bruik te maken van de omstandigheid, dat 



