d t// \ Idip 



( 415 ) 



moet zijn 



of 



l dpx { 



ipxA 

 dx x ) 



\dx x ) vT 



MRT 



1 — Xa 1 — X-, 



Of 



fdPxA 



1 ^ MRT 



=1+^- —e 



1— .r 2 l—^i 



Wij vinden dan voor p de volgende waarde 



f**i-*il — „, P*i+0-*i)l — I 



\dx x '}>T _ X \ dz t IpT j 



p=MRT(l-x 1 )e +MRT* l e MRT ..(2) 



De waarde van den druk, uitgedrukt, zooals zij is, in x 1 

 (de samenstelling der vloeistofphase) bestaat dus uit 2 dee- 

 len, waarvan het tweede gedeelte natuurlijk onmiddellijk uit 

 liet eerste kan afgeleid worden door jpj in 1 — x-^ en omge- 

 keerd te veranderen. 



Wij kunnen het eerste gedeelte n.1. MRT(\-x{)e 



pT 



i 



beschouwen als teweeggebracht door het aantal molekulen der 



d[ix x 



par.-Ki-aO— 



dx { 



MRT 



eerste stof en het tweede gedeelte n.1. MRTx l e 

 door de molekulen der tweede stof. In zoover kunnen wij 

 den totalen druk als de som van partieel-spanningen be- 

 schouwen. Natuurlijk, dat hier het woord partieelspanning 

 anders gebruikt wordt dan men dit gewend is, als men den 

 druk beschouwt als de som van twee spanniugen, teweeg^ 

 gebracht door de bestanddeelen der gasphase. 



Neemt men x 1 = 0, dan wordt p x = MRT e l , waarin 



9.8» 



