( 456 ) 



da 

 ben den waren vorm van — noodig om den werkelijken 



dy 



loop der dissociatie te kunnen overzien. Ik herinner hier 

 aan de omstandigheid, dat juist, waar de dissociatie sterk 

 is, de parameter zeer veranderlijk is gevonden, reeds als de 

 waarde van x maar weinig varieerde, en dat voor grootere 

 waarde van x het bestaan van een maximum-waarde voor de 

 geleidbaarheid met de benaderde formule niet in overeen- 

 stemming te brengen is. 



Met andere woorden als men stelt: 



2,*=C(*-y) 



is C zelve een functie van x. 



Volgens vergelijking (3) is bij gegeven temperatuur dan 

 ook : 



da 



di/ 



— K{V—b)e 



y 



-K(V-b)e MBT "....(6) 



Reeds V — b is een functie van jp, maar bovenal — 



dy 



Wij kunnen uit deze vergelijking de voorwaarde vinden 



dy 

 waarbij — = is. Vooraf echter deze opmerking. Hier- 

 dx 



db 

 voor hebben wij de mogelijkheid erkend, dat — ^=0 is, en 



d;i 



dit in elk geval als benadering aangenomen. Bij de diffe- 

 rentiatie naar x , die wij nu hebben uit te voeren, ont- 



,i ., db dr *r . db , 



moeten wy de grootheid — en — Nu is — zeker niet 



dx d x dx 



gelijk aan Ö. Hier geldt het de verandering in het mole- 



kulairvolume, als wij een watermolekuul vervangen door een 



zoutmolekuul, en b 2 — ^i zal bij benadering de waarde van 



db ..,,.. db dV 



— zijn. Ais wrj — en — verwaarloozen vinden wij een 



dx dx dx 



dy 

 zeer eenvoudige voorwaarde voor — = 0, nl. 



dx 



