( 434 ) 



punt der oppervlakte A, positief in elk punt der opper- 

 vlakte B; dus q positief aan de .eerste, negatief aan de 

 tweede oppervlakte, hetgeen met het intreden der warmte 

 door A en het uittreden door B overeenstemt. 



De geheele hoeveelheid Q der warmte, die door de op- 

 pervlakte A intreedt, wordt gegeven door de vergelijking: 



du 

 dn 



Q = -k ds (4) 



J dn 



de integratie over de geheele oppervlakte uitgestrekt zijnde. 

 Dezelfde integraal, uitgestrekt over B, geeft de hoeveelheid 

 warmte, die door B uittreedt. Indien de oppervlakten het 

 ligchaam volkomen begrenzen, zijn deze hoeveelheden nood- 

 wendig gelijk. Zijn het cylindervlakken, zoo zullen bij de 

 warmte even als bij de statische electriciteit storende af- 

 wijkingen aan de uiteinden plaats hebben, die echter, bij 

 genoegzame lengte der cylinders, voor de waarneming on- 

 merkbaar kunnen worden, en met welke wij ons verder 

 niet zullen inlaten. 



Wij gaan thans tot het galvanische vraagstuk over. De 

 wetten des galvanischen strooms zijn het eerst door ohm 

 gegeven *), Hij schrijft den voortgang des strooms toe aan 

 eene werking tusschen de aan elkander grenzende deeltjes. 

 Om den electrischen toestand in elk punt eens geleiders 

 te kenmerken, voert hij eene grootheid u in, analoog aan 

 de temperatuur bij de warmte, en die hij electroskopische 

 kracht, soms ook electrische kracht of sterkte der electriciteit 

 noemt, maar die uit verschillende plaatsen van zijn werk 

 blijkt identisch te zijn met de digtheid der electriciteit f). 

 Is de electroskopische kracht van een deeltje grooter dan 



*) Ohm, Die galvanische Kette mathematisch bearbeitet. Berlin, 1827. 



t) Men zie onder anderen bl. 95, waar hij uitdrukkelijk zegt, dat 

 de hoeveelheid electriciteit in eene gegevene ruimte gelijk is aan het 

 product van de electroskopische kracht en van de grootte der ruimte. 



