( 8* ) 



meting van de lineaire afmeting der ringen op een scherm te 

 bepalen ; het komt mij voor, dat voor die hoeken eene groote 

 naauwkenrigheid bereikbaar zijn moet. 



X 31 



Donkere ringen voor een wegverschil — , — enz, vooronder- 

 si Z 



stellen den parallelen stand der polarisatie-vlakken van polari- 

 sator en analysator. Staan die polarisatie- vlakken loodregt op 

 elkander, dan stemmen de donkere ringen natuurlijk met de weg- 



2/1 4,1 



verschillen — , — enz., overeen. 

 2 2 



De meest algemeene beschouwing is deze. Wanneer de am- 

 plitudo van den invallenden straal gelijk aan de eenheid ge- 

 steld wordt, dan zijn de amplitudines der ontbonden stralen, 

 die volgens de hoofdsnede en loodregt daarop gepolariseerd 



zijn, natuurlijk cos p en sin p. Wanneer dan — 2 n = u ge- 



steld wordt, dan zijn de snelheden van trilling in de uit het 

 plaatje komende stralen, voor die welke in de hoofdsnede ge- 

 polariseerd is : cos p sin O en voor die welke loodregt daarop 

 gepolariseerd is: sin p sin (O -f- u), waarin O een willekeurigen 

 boog mag voorstellen ; de afwijkingen of uitslagen van het aether- 

 deeltje zijn alzoo cos p cos O en sin p cos (O + u). 



Wanneer twee loodregt op elkander gepolariseerde stralen 

 zamenvallen, wier uitslagen worden voorgesteld door x = a cos O 

 en y = b cos (O -f- &), is de resiüteerende beweging der aether- 

 deeitjes algemeen genomen eene ellips, wier vergelijking is : 



y 1 a i -2 xy db cos u -\- x 1 b 2 == a* b 2 sin 2 u. 



De voerstraal dezer ellips in eenig azimuth qp ten aanzien 

 van de as x gelegen en in het positieve quadrant vallende is : 



a* b 1 sin 1 u 

 a 2 sin 2 9 - ab sin 2 (p cos u -j- b 2 cos 2 y ' 



wordt qp negatief, dat is valt q in het quadrant, waarin x positief 

 en ij negatief is, dan verandert het teeken van den tweeden 

 term van den noemer. 



De vergelijking dezer ellips op hare assen is : 



