( 91 ) 

 legen is, dan moet f? - y in plaats van er, in de formule (X) 



ty(P-r) 



van Art. 6 worden gesubstitueerd ; dan is tg p — — , 



cos 1 



en p is de hoek dien het vlak van inval maakt met het vlak 

 gebragt door den invallenden straal en de doorsnede der bre- 

 kende vlakte met het polarisatie-vlak van het oorspronkelijk 

 parallel ingevallen licht, dat convergent gemaakt werd. 



De voorname doorsnede van den invallenden straal maakt 

 alzoo met het polarisatie-vlak, dat ik voor dien straal mij dacht, 

 den hoek q—p. Nemen wij nu, even als boven, in plaats van i 

 weder r = r' waarin sin r == h sin i is, dan zijn onze waarden 

 van q en p weder geldig voor de gebroken stralen. Het licht 

 wordt bij de breking in twee deelen verdeeld, welke volgens twee 

 onderling loodregte vlakken gepolariseerd zijn, die ter weerszij- 

 den van het polarisatie-vlak van den invallenden straal gelegen 

 zijn. Alles komt hier nu aan op q-p, waarin wij dan voor i 

 den hoek r in de plaats stellen. Bij benadering is: 



; , x fr q-*9P tffP-fy(P-r) 



*9 \fl~P) ==z — cos r ' 



1 Artgq.igp cos 2 r + tg $ . tg ($ - y) 



= ( tg y + ri , A __ ± la Nn tgy) c -os r 



\l+ig?Mhr)] 



cosr. tg y\ 1 -j- 



f —^ 



I r* 

 tg y\i-\r % -I 



tg(hr) 



eene waarde die weinig van tg y zal afwijken, zoolang r klein 

 blijft, 



13. Stelt men in de algemeene formule (III) i klein, zoodat 

 men de vierde magten daarvan mag verwaarloozen, en neemt men 



x ' l -f- y a y 2 x * 



sin 1 i = — — , siti 2 cp=—- — ■ — - en cos 2 q> 



waarin 1) den afstand van het scherm voorstelt, waarop het 



