( 100 ) 



Even naauwkeurig heeft men voor de rigting loodregt op 

 die as : 



e e e e / 1 1\ 



E y =- cosr - - cosr' — cosr + - cosr" = e I — - - j cosr" 



b b b a \a o J 



(sin i sin i\ e . 

 — — cos r = - — ; — : (sin r - sin r ) cosr '. 

 sin r" sin r j ab sin i 



Beide formulen geven echter tot geene bijzondere beschou- 

 wingen aanleiding. 



Legt men twee even dikke evenwijdig aan de as gesneden 

 plaatjes gekruist op elkander, dan heeft men, wanneer de vlak- 

 ken van inval, waarin de assen liggen, juist 90° maken, voor 

 het wegverschil in deze vlakken : 



e e e e e 



db R = - cosr — cos r — - cos r -f- — cos r' = - (cos r" - cos r). 

 b a b a a 



Dit is natuurlijk de uitdrukking, die men vindt wanneer men 

 voor eenzelfde waarde van i eenvoudig de wegverschillen van 

 elkander aftrekt, die gelden wanneer het vlak van inval door 

 de optische as gaat en wanneer het loodregt daarop staat. 



Vergelijkt men deze waarde met die voor het wegverschil 

 van een plaatje loodregt op de as, dat dezelfde dikte heeft, 

 bij denzelfden hoek van inval *, dan bevindt men dat beiden 



1 

 tot elkander staan als -£ of — , dat is, als de buitengewone en 



i a 



gewone indices van breking, en van tegengesteld teeken zijn. 

 Kan men dus die wegverschillen juist bepalen en op de dikte der 

 plaatjes vertrouwen, dan kan men uit den bekenden gewonen index, 

 den buitengewonen afleiden. Niettegenstaande de practische moeije- 

 lijkheden kon het zijn, dat men een soortgelijken regel voor dunne 

 plaatjes van twee-assige kristallen vond, die voor kleine deelen 

 van kristallen nog bruikbare uitkomsten vermogt te leveren. 



Bezigt men, om de proef voor één-as&ige kristallen nog 

 anders voor te stellen, twee prisma's — een compensator van 

 daüinet — waarvoor de optische as in het eene prisma evenwijdig 



