( 116 ) 

 sen ; maar de vierkanten der assen van de opvolgende ellipsen 

 zullen hier met — gedeeld door de coëfficiënten van y* en x* 



toenemen, in plaats van met - gedeeld door de correspondee- 



e 



rende coëfficiënten; zij zullen dus langzamer klimmen. En het- 

 geen van meer belang is, het gemeenschappelijk middelpunt zal 

 in het midden van het gezigtsveld, dat is in den normaal door- 

 gelaten straal, liggen. 



De substitutie van E"-= — 0,000589537 X 11 in de algemeene 

 vergelijking geeft b.v. : 



- 0,000589537 — — - cosr t/ 1 - a 2 ainH sin* i 



2e b |/ («* + **) 



2/,2 





cos 2 c sin* i 



■> 



waarin dan l u het aantal golflengten voorstelt, dat in E 11 be- 

 vat is. 



Door i a= 0° te stellen vond ik hieruit, met de boven gege- 



1 l/ a 

 ven waarden van - en — - — , voor e = 2 rara , dat het weg- 



b [/ a + b 

 verschil voor de normaal doorgelaten stralen X 11 = 30,743 geeft. 

 Stel ik echter z' = 30°, dan vindt ik voor <p = 0°, dat is in 

 de rigting der groote as, l u = 32,470 ; en voor <p « 90°, dat 

 is in de rigting der kleine as, l u = 35,822. Men ziet hiei-uit, 

 dat deze ellipsen, waarin de wegverschillen der interfererende 

 stralen meer dan 30 golfletigten bedragen, in het gezigtsveld 

 verbazend groot en op groote afstanden uit elkander zullen ge- 

 zien worden. Eene betrekkelijk groote afwijking in de gelijk- 

 heid van de helling der assen ten aanzien der brekende vlakte 

 of een gebrek in het parallelisme der hoofdsneden van de beide 

 plaatjes zal dan ook zeer weinig tot de duidelijkheid der ellip- 

 sen afdoen, maar wel haar middelpunt verplaatsen. 



25. Tot nog toe hebben wij geen rekening gehouden van 

 den naauwkeurigen stand der polarisatie- vlakken van de inval- 

 lende, gebroken en uitkomende stralen. Zoowel de voor alle 

 plaatjes geldende nadere definitie van het polarisatie-vlak en 



