( 221 ) 



De vergelijking (5) geldt dus voor de geheele ruimte van 

 ons reservoir. 



Zoo als bekend is, geeft het theorema van green, als G en 

 H willekeurige cöordinatenfunctiën 



[gï » -H * = (g- ds - P-S • d ®- cos 8 _ dv ^ 

 J J dn J dh dg 



waarin do het element eener begrensde ruimte, ds het element 

 van haar oppervlak, n de uitwendige normaal, 8 de hoeken 

 tusschen twee normalen h en g aan de oppervlakken H = const. 

 en G = const. in het element dv opgericht. 

 Zoo wij G = H = ip stellen, volgt : 



f****-f*%*-Jfë!f* (6) 



waarin N de normaal aan het oppervlak ip — const. 



Nemen wij de vergelijking (6) over de geheele ruimte van 

 het reservoir, zoo zal, daar hier vergel. (5) geldt, 



-'■ƒ»•*-ƒ' = *- ƒ(*)'*■■:■ m 



Beschouwen wij nu de dichtheid der intredende lucht gedu- 

 rende de beweging constant en wel = Q , de dichtheid der 

 buitenlucht onder den plaatshebbenden druk p , dan volgt, als 

 V de snelheid der beweging binnen het vat aanduidt, voor de 

 levende kracht T der lucht binnen het reservoir 



dus wegens (7) 



T-ie»/v^*+U- É, /* ,<fe 



(8) 



