( 222 ) 



Deze vergelijking moet genomen worden over de kleine 

 ruimte bij de opening, waar de beweging eene eindige waarde 

 heeft (ook daar alleen mag die dichtheid constant beschouwd 

 worden) ; dus, zoo wij voor het vlak der opening een oppervlak 



ipa = co ast. 



en voor het grensvlak binnen het reservoir het oppervlak 



xpi as const. 



nemen, over de ruimte door deze vlakken en het oppervlak 

 van den resonator begrensd. Voor deze laatste is de normale 



snelheid, dus -~ = o, eveneens voor het oppervlak ipb (dit is 



tevens de constante potentiaalwaarde in het overige deel van 

 het vat, waar geen beweging is). 



Daar verder voor de kleine ruimte de tweede integraal met 

 den kleinen factor k 2 buiten rekening mag gelaten worden (wij 

 komen hier straks nog op terug) geeft (8) in verband met (1). 



T^èQ ipa i^ds =-} ? ^„V'. ..... (9) 



J dn 



Ten einde ip a te bepalen, merken wij op, dat helmholtz 

 (t. a. p. S. 20) aangetoond heeft, dat de snelheidspotentiaal 

 der geluidsbeweging dezelfde wetten volgt, die voor de poten- 

 tiaalfunctie van electrische massa's aan zulke vlakken volgen, 

 die met eindige massa's in oneindig dunne laag bedekt zijn. 



Denken wij nu aan de opening eene cirkelvormige plaat, 

 wier straal r, met eene totale lading q zóó bedekt, dat de 

 potentiaal dier lading over die plaat = \p a = const., zoo volgt 

 uit de wetten voor de verdeeling der statische electriciteit, 



qn 

 V = Zr < 



of daar wij hier met eene lading over beide zijvlakken, elk 

 met de dichtheid q' te doen hebben, q = 2 / q' ds> dus 



