( 294 ) 



over te dragen legt hij het echter analytisch aldus aan. Op 

 ieder molecuul van den licht-aether, dat zich in het inwendige 

 van den met trillingen opgevulden bol (deze zal zeker de licht- 

 bron voorstellen) bevindt en niet in de onmiddellijke nabijheid 

 der oppervlakte gelegen is, werken op den tijd t een oneindig 

 aantal golven van oneindig kleine amplitudo. Hij vindt dan 

 voor de elongatie of afwijking van dit aether-deeltje op den 

 tijd t eene som van differentialen, waarvan de algemeene vorm is : 



dy = a sin ndT. dT. 



n t — ndT 



Hij veronderstelt namelijk, dat ieder van die golven van 

 oneindig kleine amplitudo op verschillende oogenblikken, — 

 bijv. door van al digter en digterbij gelegen punten uit te 

 gaan — op het aether-deeltje beginnen in te werken. Zoo 

 begon de algemeene n de golf op het deeltje in te werken op 

 het oogenblik t — nd T ; zij heeft daarom nu, op den tijd t, 

 voor het getroffen deeltje de phase ndT en wekt met de am- 

 plitudo a d T de differentiaal-elongatie dy van het deeltje. 



t — ndT 



Voor de som dezer differentiaal-elongaties van het aether- 

 deeltje, dat is voor de totale elongatie op den tijd t heeft hij 

 dan de integraal: 



f2* 



= I a si 



J t-T 



sin T d T. 



In plaats van a substitueert hij nu de afwijking of elon- 

 t -T 



gatie van de primaire bron op het oogenblik t — T, namelijk 

 c' sin (l — T) en vindt : 



f 27 



c sin (t — T) sin T d T = c n cos t. 



J 



Zoodoende verkrijgt hij dan, in behoorlijken vorm, voor de 

 rustende bron, de overdraging der vibratie met onveranderde 

 periode. 



Om nu den overgang der trilling van de voortbewogen licht- 

 bron te verklaren zegt hij : de beweging der lichtbron veroor- 



