( 22 ) 



Deze kracht overgebragt in A 2 en ontbonden volgens 

 A 2 A' 3 en A 2 A, geeft langs eerstgenoemde rigting 

 2 D 2 Cosec |5 A <P 5 maar de kracht ^ 2 = 2 (D 2 +D 3 ) A <J> 

 langs diezelfde rigting ontbonden en lansrs A 2 A, geeft langs 

 de schuine koppelstaaf iii tegengestelde rigting der voor- 

 gaande kracht 2 (D 2 + D 3 ) Cosec f$ A <?>, zoodat er weder ten 

 slotte langs de koppelstaaf A 2 A' 3 overblijft de spanning 

 2 D 3 Cosec $ A qp. Het zal niet rnoeijelijk zijn in te zien, dat 

 op deze wijze voortgaande in het algemeen de spanning 



T,, T 2 T m der schuine koppelstaven gevonden wordt 



door de formule 



T m = 2 D m Cosec p Ag> (8). 



Voor het geval van een oneven aantal velden, alwaar 

 dus als de eerste koppelstaaf van A naar A , ' gerigt is en 

 de laatste van A' n _i naar K n loopt, is de som der druk- 

 kingen in A en A' w gelijk nul, en werken de drukkingen 

 in die punten, ieder gelijk aan 2D, &q>, in tegengestelde 

 rigting. Dezelfde ontbinding en zamenstelling der krach- 

 ten als hiervoren kan dan wederom gebruikt worden en 

 geeft voor de spanning langs de schuine koppelstaven ook 

 dezelfde formule (8). In beide gevallen worden de lood- 

 regte koppelingen A', A',, A' 2 A 2 enz. gedrukt door de 

 krachten <?i> <?2 enz -> die uit A,,A' 2 , enz. naar A',, A 2 

 enz. worden overgebragt, alzoo is algemeen de drukking 

 W m langs die staven 



W m *£ q m = (D m + D m+ i) &<9 (9). 



Bij de ontbinding der krachten hier aangewezen, ont- 

 staan er nog krachten langs de randen, die bij de reeds 

 aanwezige drukkingen D behooren gevoegd te worden, doch 

 wegens de zeer geringe waarde van /\ (j> kan, zoo als reeds 

 hiervoren is aangemerkt, die bijvoeging achterwege blijven. 



Uit de formulen (8) en (9) blijkt, dat de spanningen 

 in de horizontale koppeling toenemen van de einden af 



