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c'd' et derechef suivant d'f. Ainsi nous avons pour ré- 

 sultat deux rayons sortants, Tun ef et Tautre d'f, qui, 

 a des grandeurs du second ordre pres, coïncident et sont par- 

 allèles a leur sortie du verre. Ces deux rayons qui, ré- 

 sukant du rayon unique Aa, aboutissent a 1'oeil place en 

 B suivant ƒ B, ont fait respectivement dans Ie verre con- 

 vexe et la couche d'air les chemins abcdef et abb'cd'f; or 

 ces chemins n'ont pas précisément la même longueur, donc 

 ils peuvent donner lieu a des phénomènes d'interférence. 

 Hormis la différence de chemin, provenant de 1'inégale 

 épaisseur des couches d'air en b' et en e, il faudra encore 

 avoir égard a une autre différence, qui nait de la cour- 

 burë de la face supérieure du verre convexe et de la di- 

 minution de l'épaisseur de ce verre, qui en resul te néces- 

 sairement. et ne négliger non plus Ie. changement d'incli- 

 naison des rayons réfléchis, qui doit son origine, a cette 

 même courbure. 



La fig. 2 me représente la marche intérieure des rayons 

 sur une plus grande échelle; les deux rayons se trouvent 

 plus espacés ici, afin qu'on puisse mieux les discerner. J'ap- 

 pelle r Ie rayon de courbure de la surface E H I 1 de la len- 

 tille; soit R celui de E GE; ƒ la distance du foyer prin- 

 cipal de la lentille; D Tépaisseur H G au centre; K Tépais- 

 seur en quelque autre point e. La distance G e ou a y du centre 

 au point e, ou Ie rayon cd est refléchi par la glacé, je Tap- 

 pellerai x; soit A Farigle que les rayons sortants en ƒ ou 

 réfiéchis en e forment dans Fair avec la normale 'sur ce 

 verre plan, p. e.Tangle que de forme avec la normale au 

 point e, et a 1'angle correspondant du rayon réfracté dans 

 Ie verre avec sa normale, p. e. Tangle que forme cd avec 

 la normale; représentons Tépaisseur de la couche d'air en b' 

 par u et celle ene par u'; soit enfin wTindicede réfraction 

 du verre employé. 



Si nous supposons pour. plus de facilité «que la lu- 



