( 211 ) 



Wanneer nu {$) als de meest algemeene vorm voor de po- 

 tentiaal van twee stroomelementen wordt aangenomen, is hierbij 

 o'ndersteld : 



1°. Dat de werking op afstand bij stroomelementen op dezefde 

 wijze van den afstand afhangt als dit bij alle andere electrische 

 werkingen het geval is, zoodat de kracht tusschen twee deeltjes 



I 



werkzaam evenredig aan — is. 



r 2 



2°. Dat die werking als regtstreeks evenredig aan de beide 

 stroomsterkten i en i f kan worden aangenomen. 



Stelt men de constante B uit (3) onder den vorm 



1 —k o 



— d 1 , 



2 



zoo wordt (3) : 



(Cos e l — k d 1 r \ 



- AHi [-v- + -T-^j dads (4) 



Zijn nu x , y , z , x\ y\ z de coördinaten van ds en ds' , 

 $ en 0' de hoeken, die zij met de positieve rigting der r maken, 

 zoo hebben wij : 



,» -(•—>;» + {y—y'V + C«— «V 



dr 



r — ds = (x — a') da: + (y — y) dy -\~ [z — z') dz ~ r Cosb 

 ds 



dr 

 r —ds' = *•(# — a')dx' — {y—y)dy — {z — z')dz' = -rCos^'ds' 



de tweede vergelijking nog eens differentiërende krijgt men : 

 dr y 



d\T' 



dal 



ds ds' aa= — [da da + dy dy -f dz dz) 

 ds 



