( 214 ) 



A 2 ii' 

 =- r ~{(-(l+k)Cost-S{l-k)CostCosB')Cos.<p l + 



+ (l—k){Co8VCo8a+CmCo8a'}} dsds' (9c) 



in welke laatste uitdrukking <p , , cc , cc' de hoeken zijn die r , 

 ds en ds' met de #-as maken. 



Dergelijke waarden volgen op dezelfde wijze voor Yclsds' en 

 Zdsds'. 



In deze vergelijkingen hebben wij dan de meest algemeene 

 uitdrukkingen voor de composanten der werking tusschen twee 

 stroom-elementen voor het geva] dat die werking van eene po- 

 tentiaal mag worden afgeleid, daarbij de beide straks genoemde 

 hypothesen aannemende. Wij merken daarbij op, dat blijkens 

 {9 c) de niet algemeene factor Coscp ] er op wijst, dat, behoudens 

 het geval ^ = 1, die werking niet als eene enkele werking vol- 

 gens de verbindingslijn r mag worden opgevat ; dat daarin met 

 het oog op den term 



, (1— *) iV 



(Coso' Gosot + Gose Gosot') ds ds' 



krachten zijn opgenomen in de rigtingen der elementen ds en 

 ds', welke voor het geval van gesloten stroomen, zooals uit de 

 formulen (9a) en (9b) blijkt, bij integratie verdwijnen. 



Voor de bijzondere gevallen geven nu de algemeene uitdruk- 

 kingen voor potentiaal en kracht de volgende formulen, waarin 

 A 1 telkens, door de eenheid bij de kracht-uitdrukkingen te be- 

 zigen, moet worden bepaald. 



l e Geval. k = l. De potentiaal van neumann 



Gose 

 W= — A 2 ii' dsds' 



fd 2 r \drdr\ 



: + \dsds' 



\dsds r dsds f 



(10a) 



i i' ds ds' 

 Xds ds' = — A 2 Gose Cos qp , 



/ d*r dr dr\ dr\ 



ii dsds r — — + 7" T» 7" 

 \ dsds ds ds ] dx 



(10*) 



