( 32 ) 



zoodat aan de einden der groote as l" omgekeerd evenredig 

 aan den voerstraal voor die einden is. 



Voor de einden der kleine as geelt (19,/), daar dan ƒ= a, 



P " = 0, wat overeenkomt met form. (19), immers de nul- 



fl' 

 lijn wordt bepaald door cl = - , dus voor het einde der 



a 



kleine as, waar f = f' =z a, door d=zf=a. De nullijn 

 gaat alsdan door het centrum van aantrekking. 



Voor de einden der groote as wordt den stand der nullijn 

 gegeven door 



_ a 2 (1 — e 2 ) __ b* 

 a a 



dus voor deze punten vallen de nullijnen met die bij ellip- 

 tische beweging om het middenpunt als centrum zamen. 



IV. Parabolische beweging om het brandpunt. (Aantrekking 

 omgekeerd evenredig tweede macht afstand). 



Zij r de voerstraal van uit het brandpunt, zoo is F ■=. — - 



r 2 



T= — 



dus 



.-4r(i-9-4r(i-i)....« 



De nullijnen staan loodrecht op den voerstraal op een 

 afstand cZ = 2 ?* van af het bewegende punt. 



Voor het brandpunt (krachtcentrum) is d = r en wordt 



F' = 2T= 2 -^ (20.) 



r 



dus is P" steeds omgekeerd evenredig aan den voerstraal, over- 

 eenkomstig aan hetgeen bij de ellips bij dezelfde wet van aan- 

 trekking slechts aan de einden der groote as gevonden werd. 

 9. Beantwoorden wij nu de vraag, hoe zich een massa 

 deeltje m in de ruimte bewegen moet, opdat P" = / (t), on- 

 afhankelijk zij van het punt O, ten opzichte waarvan de 



