( 329 ) 



dat de bij een keten koper-ijzer waargenomen verschijn- 

 selen slechts dan met de thermodynamische wetten in over- 

 eenstemming kunnen zijn, wanneer niet alleen aan de con- 

 tactplaatsen eene met de stroomsterkte evenredige positieve 

 of negatieve warmteontwikkeling optreedt, maar hetzelfde 

 ook overal daar plaats heeft (althans in een der beide me- 

 talen) waar een stroom van een punt van hoogere naar een 

 ander van lagere temperatuur overgaat of omgekeerd. Deze 

 laatste warmteontwikkeling kan, per tijdseenheid genomen, 

 voor een deel eens geleiders, welks uiteinden de temperaturen 

 T en T -\- dT hebben, worden voorgesteld door a y d T, 

 als y de stroomsterkte is, positief gerekend, wanneer de 

 stroom gaat van het warme naar het koude uiteinde. De 

 grootheid a is eene temperatuurfunctie, die zelf positief of 

 negatief kan zijn. Is verder nog 77 de hoeveelheid warmte 

 per tijdseenheid geabsorbeerd aan de aanrakingsplaats van 

 twee metalen, waarvoor a resp. de waarden a a en 07, heeft, 

 en wel wanneer een stroom = 1 van het eerste metaal naar 

 het tweede gaat, dan verkreeg Thomson door de toepassing 

 van het beginsel van Caenot 



77 dn 



a m -o h = -- — , (1) 



terwijl de electromotorische kracht in een keten van de beide 

 metalen, in welke de contactplaatsen de temperaturen T l en 

 T 2 hebben, kan worden voorgesteld door: 



n 



F is hierbij positief wanneer de stroom door de contact- 

 plaats met de temperatuur T 2 van 't metaal A naar 't 

 metaal B gaat. 



Gelijk wij steeds in het vervolg zullen doen zijn hier 

 met temperaturen absolute temperaturen bedoeld en zijn 

 warmtehoeveelheden in arbeidseenheden uitgedrukt. 



Deze formules leeren, dat zoodra F niet evenredig met 

 T 2 — T Y is, Il niet evenredig kan zijn met T en a a niet 



