( 340 ) 



§ 14. Eene oneindig kleine verandering van den over- 

 brenger, nadat deze van eiken anderen geleider gescheiden 

 is, en nadat dus de lading E constant is gemaakt, kan thans 

 door 



dT, dv, dC, (of dep) 



worden bepaald. In het algemeen zal eene hoeveelheid warmte 

 d Q moeten worden toegevoerd, terwijl tevens de uitwendige 

 krachten een arbeid zullen verrichten. Voor die krachten, 

 welke noodig zijn om met de electrostatische afstooting der 

 deelen van den conductor evenwicht te maken is ten gevolge 

 van het in de vorige § gezegde en van de tweede onder- 

 stelling de arbeid zoo groot als de electrostatica dat voor 

 een systeem geleiders elk van onverander] ijken vorm leert, 

 d. w. z. gelijk aan de vermeerdering van het gewone elec- 

 trostatische arbeidsvermogen : 



Waarvoor wij ook schrijven kunnen 



E% 

 \Ed<f = -i— dC. 



§ 15. Derde onderstelling. De aanwezigheid van de ge- 

 electriseerde geleiders in aanraking met de gasmassa heeft 

 geen invloed op den druk p van deze laatste ; deze hangt 

 op de gewone wijze van v en T af. 



Deze onderstelling wordt vooral aannemelijk, wanneer men 

 zich voorstelt, dat de gasmassa 's zich binnen de geleiders 

 bevinden, hetgeen eene adiabatische samendrukking of uit- 

 zetting, ook bij standvastigen vorm van den conductor niet 

 behoeft te beletten, daar het gas aan de binnenzijde be- 

 grensd kan zijn door een oppervlak, waarop de druk p 

 werkt. Richt men de zaak zoo in, dan zou de derde onder- 

 stelling slechts onjuist zijn, wanneer de eigenschappen van 

 een gas reeds door de omstandigheid, dat het in eene ruimte 

 van hoogeren potentiaal komt, al werken er geene electrische 

 krachten op, veranderden. 



Natuurlijk zal, wanneer men met inwendige gasmassa's 



