(34M 



dus, daar p tengevolge van de derde onderstelling met f 

 evenredig is, bij ontwikkeling: 



=0 en =0 (5) 



c) v d <P 



Het eerste was te voorzien; het laatste leert ons, dat bij 

 eene standverandering van de deelen der overbrengers ten 

 opzichte van elkander bij standvastige lading en tempera- 

 tuur inderdaad alleen het gewone electrostatische arbeids- 

 vermogen eene verandering ondergaat, of ook, dat bij de 

 bedoelde capaciteitsverandering, wanneer zij adiabatisch wordt 

 uitgevoerd en zonder dat v verandert, de temperatuur niet 

 varieert. 



De grondvergelijking wordt nu : 



dQ = pdv + \^dT, (6) 



zoodat voor eene adiabatische toestandsverandering : 



dv = —d T (7) 



p d -l 



wordt, waaruit wij kunnen afleiden, hoe ver wij bij de in 

 § 11 genoemde toestandsveranderingen de gasmassa moeten 

 samendrukken, of doen uitzetten om de gewenschte tempe- 

 ratuursveranderingen te verkrijgen. 



§ 17. Gaan wij thans na, wat er geschiedt, wanneer wij 

 op de in § 11 aangegeven wijze de oneindig kleine hoe- 

 veelheid electriciteit e door een contact, dat de temperatuur 

 T heeft, van G a op Gb doen overgaan, en beschouwen wij 

 de hoeveelheid warmte w, die daarbij ontwikkeld en aan 

 het reservoir R afgestaan kan worden. Daar (§10) aan den 

 toestand van het contact niets verandert, is w gelijk aan 

 de som van den arbeid der uitwendige krachten en van de 

 vermindering, die in het arbeidsvermogen van G a en Gb mocht 

 plaats hebben. De capaciteiten der overbrengers nu hebben 

 4e veranderingen: 



