( 344 ) 



Natuurlijk zal, wanneer de hoeveelheid e van Gb naar G a 

 overgaat eene even groote hoeveelheid warmte uit het reser- 

 voir R worden opgenomen. . ( 



§ 18. Bij de toepassing van het voorgaande op den ge- 

 heelen in § 11 beschreven kringloop moeten wij in het oog 

 houden, dat zoowel het verschil der temperaturen van de 

 beide contacten d T als ook de over te brengen electrici- 

 teitshoeveelheid e oneindig klein is. De verschillen d cp a en 

 d q>b zijn van dezelfde orde als d 'V (§ 8). In de vergelij- 

 king, die wij ten slotte zullen afleiden, zullen nu grootheden 

 kunnen voorkomen van verschillende orde met betrekking tot 

 e, d T, d (p a , d $b> Die van de eerste orde zullen wegvallen, 

 en wat die van hoogere orde betreft, is het duidelijk, dat 

 de termen met e d f, edq a , edcpb met weglating van alle 

 andere aan de vergelijking zullen moeten voldoen. Wij 

 zullen dus alle termen met e 2 , (d T) 2 , (d q a ) 2 , (dm,) 2 , 

 d T d cp a , d T d q>b in den loop onzer berekeningen mogen 

 weg laten. 



De begintoestand der overbrengers is bepaald door de 

 grootheden : 



T, V a , Vèt (pa, Vè, E a , Eb, 



en thans hebben de volgende veranderingen plaats. 



I. Gemeenschap der overbrengers met het eerste con- 

 tact en overgang van eene hoeveelheid electriciteit e van 

 G b op G a . 



Uit Ei wordt opgenomen de warmte : 



w = e[<p a -cpb + (~] —(r-jï) 1 



Wij hebben hier tusschen haakjes als indices toegevoegd 

 die waarden der onafhankelijk veranderlijken, voor welke 

 wij de waarde van de aangegeven grootheid moeten nemen. 

 Nieuwe toestand: 



T, V a , Vb, 'la, (pb, E a + e, E b — e. 



II, Adiabatische verandering, om T, cp a , C6 tot T-\-dT 1 

 y>a + d ya, cpb -j- dcpb te doen stijgen. 



