( 349 ) 



de temperatuur afhangen, dan moet voor alle overbrengers 

 die uit eenzelfde metaal bestaan, 



& U' 



jë = f m < B > 



eene zelfde functie van de temperatuur zijn, geheel onaf- 

 hankelijk van den bijzonderen vorm, grootte of toestand 

 van dien drager. Voor twee metalen A en B is dan 



F tt (T)-F„(T)= Tj;-^. 



§ 20. Wij hebben bij de beoordeeling der verkregen uit* 

 komst in het oog te houden, dat U' (§ 16) af kon hangen 

 van T, E, qp, en van de verschillende grootheden, die den 

 meetkundigen vorm van den overbrenger bepalen. Wanneer wij 

 ons dus tot het geval beperken van een onveranderlijken vorm 

 van dezen laatsten, kan U' nog slechts van T, E en qp afhan- 

 gen, en zelfs alleen van T en E 1 daar wij in § 16 bewezen, 



dat = is. Dan volgt echter uit (B) : 



Ü'=:E.F(T)+ ü \ (Ö) 



waarbij U ' het arbeidsvermogen is, wanneer de conductor, 

 altijd bij den voorgeschreven vorm, geene lading bezit. 



Uit <C) volgt nu verder, dat, wanneer wij den overbren- 

 ger van de temperatuur T tot T + d T willen verwarmen, 

 daarbij door geschikte krachten den meetkundigen vorm en 

 ook het gas volume onveranderd houdende, de hoeveelheid 

 warmte : 



dQ = EF'(T)dT+^dT 



a 1 



moet toegevoerd worden. De warmte, die voor de verhit- 

 ting van het gas noodig is, is (derde onderstelling) onaf- 

 hankelijk van de electrische lading en schuilt dus in den 

 laatsten term. Laten wij derhalve thans de gasmassa weg 



VERSL. EN MEDED. AED. NATUURK.. 3de BEEKS. DEEL I. 23 



