( 350 ) 



dan verkrijgen wij ook voor den overbrenger alleen de 

 formule : 



dQ = EF'{T)dT + AdT, (12) 



waarbij A eene van E onafhankelijke temperatuurfunctie 

 (of constante) is. 



Dit resultaat geldt nu ook voor een enkelen conductor, 

 al hebben wij ons tot nog toe den overbrenger voorgesteld 

 als uit minstens twee van elkander gescheiden deelen te be- 

 staan. Mocht men er aan twijfelen, men denke zich dan 

 den drager samengesteld uit twee gelijke en gelijkvormige 

 geleiders zoo geplaatst, dat zij steeds eikaars spiegelbeeld 

 ten opzichte van een vast vlak zijn. Is op beide eenmaal 

 evenveel electriciteit gebracht, dan is een draad tusschen 

 beide niet noodig (§ 9). Daar nu ook voor de beide gelei- 

 ders evenveel warmte noodig zal zijn, bestaat voor elk de 

 formule : 



d Q = i E F' (T) d T + J A d T, (13) 



wanneer (12) voor den geheelen overbrenger geldt. En 

 daar dit juist moet zijn, hoever de eene geleider ook van 

 den anderen verwijderd is, moet het ook nog gelden, wan- 

 neer de afstand zoo groot is, dat de eene geenerlei invloed 

 op den anderen uitoefent, dus ook wanneer een der gelei- 

 ders geheel wordt weggenomen. Voor den enkelen conduc- 

 tor, dien wij overhouden, kunnen wij dan ook weer (13) 

 door (12) vervangen, wanneer wij thans de lading van 

 dezen eenen conductor door E en zijne warmtecapaciteit in 

 niet geëlectriseerden toestand door A voorstellen. 



Houdt men voorts in het oog, dat E in (12) positief of 

 negatief kan zijn — gelijk ook F' (T) — en dat voor eene 

 eindige temperatuursverhooging de toe te voeren warmte: 



Q = E[F(T 2 )- F(T 1 )1+ j'kdT 

 wordt, dan verkrijgen wij het reeds in § 7 uitgesproken 



