( 355 ) 



brengen, nemen wij den overbrenger eerst in den toestand, 

 die door : 



Ti v, qp, E 



bepaald is, brengen hem in gemeenschap met !\ en ver- 

 grooten de capaciteit zoo, dat eene hoeveelheid öopö over- 

 gaat. Die vergrooting is: 



dC = - 



gp 



en vereischt een arbeid: 



— \^dC= — keep (15) 



Na den overbrenger van P l gescheiden te hebben moeten 

 wij de temperatuur met d T doen stijgen door de gasmassa 

 adiabatisch samen te drukken. Dit vereischt eene zekere 

 volumeverandering dv. Vervolgens brengen wij G in ge- 

 meenschap met P 3 , en drijven door eene capaciteitsvermin- 

 dering van G de hoeveelheid electriciteit e van G op P 2 

 over. Dit vereischt een arbeid: 



+ i ey, 



die (15) juist opheft. Eindelijk hebben wij nog twee volume- 

 veranderingen aan te brengen, om den drager weer in den 

 oorspronkelijken toestand te verkrijgen, nl. eene eerste samen- 

 drukking adiabatisch, eene tweede na den overbrenger met 

 Pi en Ri in gemeenschap gebracht te hebben. Laat deze 

 volume-veranderingen d' v en d" v heeten, dan is : 



d v + d' v + d" v ;= . 



Bij de berekening van den arbeid, die bij deze volume- 

 veranderingen door den op het gas werkenden druk p ver- 

 richt wordt, houden wij in het oog, dat d u, d' v, d" v van 

 de orde d T (d" v zelfs van de orde e d T) zijn. Wij mogen 

 dus, daar termen van de orde (d T) 2 weggelaten kunnen 

 worden, in p grootheden van de orde d T en dv weglaten. 

 Dat wil echter zeggen, dat wij den druk als constant mogen 

 beschouwen, daar hij toch alleen door de veranderingen in 

 temperatuur en volume kan varieeren. (Derde onderstelling). 

 De arbeid is dus p(dv -f- d' v -\- d" v), derhalve ook = 0, 

 waarmede het gestelde bewezen is. 



