( io ) 



stant en M 2 = ; in het tweede geval omdat den U + V— Ö 

 en daar dus in heide gevallen 



— \ JUdMz = i (vdM 2 = P (20) 



geeft (19 a ), zoowel voor een neutralen als afgeleiden conductor, 



W=w — %IUdM 2 (21) 



waarin dan U de potentiaal der nullading of der lading voor- 

 stelt, welke op den met den grond verhouden geleider geïndu- 

 ceerd wordt. In beide gevallen geeft ^ I UdM 2 de potentieele 



/ 



energie der lading op den geleider op zich zelve aan. 



Noemen wij deze voor den neutralen geleider E Y , voor 

 den met den grond verbonden E 2l zoo volgt: 



W,=zw — E l ) 



(22) 



W 2 =w-E 2 ) 



en hieruit blijkt dan duidelijk, wat er van de vermindering 

 aan energie in beide gevallen is. Wanneer de aanvankelijk 

 aanwezige electrische massa eene vaste massa is, d. i. eene 

 zoodanige, die over een niet-geleider verbreid is, zal de 

 energievermindering van het electrische veld gelijk zijn aan de 

 electrische energie van de op den geleider geïnduceerde lading 

 op zich zelve. 



Deze eenvoudige betrekking stelt ons in staat de energie- 

 vermindering der lading van vaste massa's door naburige 

 geleiders gemakkelijk te bepalen, en deze beschouwing heeft 

 dan alleen zin, wanneer wij de energie niet aanwezig den- 

 ken bij de massa van den geleider, doch haar over het elec- 

 trostatische veld verbreid beschouwen. 



Is de eerste electrische massa over een geleider verbreid, 

 zoo houden de vergelijkingen (22) op geldig te zijn; wel 

 blijft de redeneering, die tot deze vergelijkingen geleid heeft 



onveranderd, doch de eerste term w — \ l VdM l blijft dan 



