( 11 ) 



bij aanwezigheid van den tweeden geleider niet dezelfde, 

 daar de electrische verdeeling over den eersten geleider 

 alsdan gewijzigd wordt, waardoor V en das de bovenstaande 

 integraalwaarde verandert. Eene soortgelijke eenvoudige 

 regel blijft echter vantoepassing, zoo men in de vergelij- 

 kingen (22) door w de waarde verstaat, die de potentieële 

 energie van den eenen geleider op zichzelven verkrijgt, na- 

 dat zijne lading door inductie gewijzigd is. 



Met die omschrijving geldt dan, voor den neutralen en 

 afgeleiden conductor, den regel (22) volgens welke de energie 

 van het stelsel gelijk is aan het verschil tusschen de energie 

 van de eerste en tweede lading, ieder op zichzelve genomen. 



Gaan wij nu tot de behandeling van bepaalde, eenvou- 

 dige stelsels over en vangen wij aan met zoodanige, waarbij 

 het eerste lichaam een niet-geleider en wel een niet-geleidend 

 electrisch massa punt is. 



7. Electrisch massa punt tegenover een bolvormigen ge- 

 leider. Wij hebben dan, ingevolge (21) en (20): 



W— w + i f VdM 2 (23) 



— w+i f (jVds (23.) 



waarin ds een oppervlakte-element van den bolvormigen 

 geleider, (j de dichtheid der geïnduceerde lading voorstelt. 

 A. Met den grond verbonden bol. 



