(15) 



wier werking voor uitwendige punten equivalent is aan die 

 massa g', geconcentreerd in een punt tusschen C en O op een 



R 2 



afstand d = — =d R van het middenpunt verwijderd; zoodat 

 a 



de energieën der ladingen kunnen worden voorgesteld door'. 



d 2 q 2 



* = *=*•%* ^ 



R? q* 



e * = ^zt#-Tr (32t) 



en wij zien dat de energie E Y toeneemt met d en verdwijnt 



als d =. a. wanneer de beide equivalenten massa's zamen- 



vallen, wat bij oneindige waarde van a gebeurt ; de beide 



dan geheel equivalente ladingen brengen den bol in den 



S 2 d 2 

 ongeladen toestand; de factor — r: — -, die met 



S en d verdwijnt, geeft het eigenaardige karakter dezer 

 neutrale (of nullading) aan. 



Voor E. 2 blijkt, dat de ongelijkvormige verdeeling den 



factor ^r heeft, die grooter dan de eenheid is, dus steeds 



1 — o 2 



grooter energie dan de gelijkvormige verdeeling dier zelfde 



massa aangeeft. Voor S = d. w. z. a = oo gaat de lading 



in eene gelijkvormige over, wier energie echter verdwijnt. 



Nog merken wij op, dat daar 



r^¥ = rr^i - l E ^ - E > - ~ïr 



of 



E,- E l = {W) (33) 



zoodat het verschil der beide energieën gelijk is aan de 

 energie der gelijkvormige verdeeling van de massa 



±Sq = ±- q. 



8. Een voortgezet onderzoek der bij den bol verkregen 



