( 17 ) 



N : P =l sec 2 q> : 1 = 1 : cos 2 ff 

 of 



Pz=zNcos 2 cp (36) 



Wij hebben dan nog : 



E l N — P 



= sin 2 ff 



E 2 N 



of 



E 1 z=iE 2 sin 2 (f (37) 



Wanneer bijv. (f = 45°, dus n = j/2, zal de energie van 

 den afgeleiden bol tweemaal grooter zijn dan die van den 

 neutralen in denzelfden stand; van de nullading over dezen 

 neutralen bol is de energie der negatieve, ongelijknamige 

 en ongelijkmatig verdeelde lading tweemaal grooter dan de 

 energie der gelijknamige en gelijkmatig verbreide positieve 

 lading. 



Merken wij eindelijk op, dat bij de neutrale lading de 

 dichtheid nul is in punten, waarvoor wegens: 



q II a 2 — R 2 

 Q ~~ ±nR U~~ l z 



P — a (a 2 —R 2 ) is ; of, als t = [/ a 2 — R 2 de lengte der raaklijn 

 uit O aan den bol aanduidt, 



l — ^at 2 ( 38j 



daar nu a > £, is ook / > t en heeft dus de cirkel met de 

 dichtheid nul, die het positieve van het negatieve deel der 

 oppervlaktelading scheidt, een grooter straal, is dus verder 

 van het massapunt verwijderd dan de cirkel, volgens 

 welke de kegel met O tot top den bol raakt. 



9. Alvorens verder te gaan willen wij het feit bespreken, 

 dat de electrische energie van ladingen, die hetzij in pun- 

 ten geconcentreerd of over geleiders verbreid zijn, geacht 

 kan worden aanwezig te zijn in de ruimte, die deze punten 

 of oppervlakken omgeeft, d. i. in hun zoogenaamd electro- 

 statisch veld. 



VliBSL. £N M1CDKD. AID. NATUUEK. 3de REfc&S. DEEL JI. t 



