( 23 ) 



zij is dus in de uiterste standen 2« 2 of 3 n 2 maal grooter 

 dan de aanvankelijke energie in de ruimte, die de bol inneemt 

 en in het algemeen is voor den neutralen bol 



E l = (2 + 7^)^1 (51*) 



voor den afgeleiden bol 



E 9 = (2 +h n *)n*E\ . (51*) 



waarin h n eene constante, die van n afhangt en wier waarde 

 kleiner dan de eenheid is. 



Bij den afgeleiden bol nadert 



f/ 3 1 



4 2R n*—l 



met toenemende waarden van n tot nul; dan wordt, terwijl 

 E 1 nul tot limiet heeft, voor toenemende waarden van n de 

 coëficiënt van E 1 in (50) oneindig groot. 



12. Algemeene uitdrukking voor de energie van een stelsel, 

 bestaande uit een electrisch massa punt M^ en een bol met 

 willekeurige lading M%. 



Voor de algemeene waarde van W maken wij van de 

 uitdrukkingen (6) en (6 a ) 



W = i ( Pl M^ + 2p*M 1 M 2 + p 2 M£) .... (6) 

 W=\{ qi V,* +2q^V l V 2 f q 2 F 2 3 ) .... (6.) 



en 



gebruik, waarvoor wij de coëficiënten p en q zullen bepalen. 

 Voor de massa M l nemen wij eene vaste massa q aan, 

 geconcentreerd in een enkel punt — met de energie w en 

 beschouwen die massa, wat de energie betreft, als equivalent 

 met dezelfde massa gelijkmatig over een niet geleidend bol- 

 oppervlak met kleinen straal X verbreid, dus ingevolge 



<7 2 

 <45),l = £- 



Zoodat wij eigenlijk met twee boloppervlakken met de stra- 

 len X en R te doen hebben, waarbij echter de lading over 



