(319 ) 



worden, dat wanneer de aarde zich met de snelheid g voort- 

 beweegt, 



x' = x + g t , \f = y , z =z 



is. Laat voorts eene lichtbeweging, die door eene ster wordt 

 uitgezonden, in de nabijheid der aarde, maar toch nog op 

 zoo grooten afstand daarvan, dat de aether er in rust is, 

 worden voorgesteld door de vergelijking 



r x' cos a 4- y' cos 3 -f- z cos y , _n 

 <D = acos2nN\t 4 + 5 J' ' * ^ 



waarin co de evenwichtsverstoring voorstelt, N het aantal 

 trillingen per tijdseenheid, a, |3, / de hoeken, die de voort- 

 plantingsrichting met de positieve assen vormt. Die licht- 

 beweging kan dan ook worden voorgesteld door de verge- 

 lijking 



,^,r xcosa 4- ycosft 4- z cos y j-i 

 to = acos2nN , ) i t— A' + J' * * ^ 



wanneer wy 



q cos cc 

 N\\- 9 —-\=N> (3) 



en 



A — g cos a = A' (4) 



stellen. In een punt met bepaalde coördinaten x, y t z, 

 dat zich dus met de aarde mede beweegt, zal de even- 

 wichtsverstoring niet iV, maar N' maal in de seconde alle 

 phasen doorloopen. Deze wijziging van het trillingsgetal 

 komt overeen met die, waartoe het beginsel van Doppler 

 voert. 



De grootheid A' is de relatieve snelheid der lichtgolven 

 met betrekking tot de aarde. Dat zij de boven aangegeven 

 waarde heeft had men ook aanstonds kunnen zeggen. 



Wij zullen van nu af steeds de beschouwingswijze van 



