Fiü. 11. 



na èen oneindig kleinen tijd uitgebreid hebben over bet op- 

 pervlak eener elementaire golf « 1? zooals wij die in § 10 be- 

 sproken hebben. Van de punten p, gs enz. daarvan gaan ge- 

 durende een volgend tijdselement nieuwe elementaire golven 

 uit en het omhullend oppervlak s 2 dezer laatste is het 

 nieuwe golffront. Aldus voortredeneerende vindt men alle 

 achtereenvolgende standen van een golffront, dat zich rondom 

 A uitbreidt; S en S' zijn twee willekeurige onder dezestan- 

 den, op oneindig kleinen afstand van elkander gelegen. 



Elk punt B, waar ook gelegen, wordt eenmaal door de 

 van A uitgaande lichtbeweging bereikt en wij kunnen de 

 vraag stellen, welke tijd daarvoor noodig is. 



Om dien te bepalen beschouwen wij 

 in Fig. 11 nog eenmaal de reeds in 

 Fig. 9 voorgestelde elementaire golf, die 

 zich in den tijd dt rondom P vormt. 

 De evenwichtsverstoring komt in eenig 

 punt Q daarvan op zoodanig tijdstip aan, 

 dat het is, alsof zij zich langs de rechte 

 lijn PQ met de snelheid 



PQ 



dt 



had voortbewogen. Wanneer wij nu den hoek, dien P Q 

 met de richting der snelheid q, dus met PP' maakt, & 

 noemen, hebben wij 



PQ2-PQ2 — 2PQ X PP'cosiï + PP'*, 



of, na deelinsf door dt 2 



B = 



A* = B* — 2 B h q cos & + x* q* , 



derhalve, wanneer wij ons tot de eerste macht van q be- 

 palen, 



B = A + xqcosÜ, (5) 



en wanneer wij ook de tweede in aanmerking willen nemen, 



X 2 o 2 



B = A -f- xqcos & — — —sin 2 &, 



2A 



(6) 



