— 197 — 



che verrà adottata in ciò che segue, consiste nel ritenere impossibile che quella energia 

 o quella tensione oltrepassino un certo valore massimo, senza che 1' etere rimanga 

 profondamente modificato nelle sue proprietà. Indicando con p il valore limite della 

 forza elettrica F e , l'etere dovrà considerarsi nel modo usuale per tutto lo spazio 

 esterno ad una superficie chiusa circondante l'elettrone, e che è il luogo dei punti 

 nei quali la forza elettrica ha il valore (p , mentre nello spazio interno alla detta 

 superficie si dovrà attribuire all' efere un comportamento diverso. 



Circa questo comportamento, due principali ipotesi si [(resentano spontanee alla 

 mente. In primo luogo si può imaginare, che nella regione racchiusa dalla detta 

 superficie 1' etere si comporti come un filo metallico, quando vi si è attaccato un peso 

 superiore al suo coefficiente di rottura, e quindi più non vi esista una tensione lungo 

 le linee di forza ; ed allora si dovrà ammettere un valore zero per la forza elettrica 

 in tutta quella regione, nella quale perciò 1' etere viene in certo modo a considerarsi 

 come un conduttore e non più come un dielettrico. 



Si potrebbero, in secondo luogo, considerare le cose in altro modo, e cioè ammettere 

 una specie di viscosità e di elasticità susseguente dell' etere, ed attribuire alla forza 

 elettrica il valore 'p , e non il valore zero, in tutta la regione attigua all' elettrone ; 

 ma pel momento adotterò la prima supposizione. 



È facile intanto acquistare una chiara idea della superficie racchiudente la regione 

 in cui 1' etere è modificato. Infatti, se p è la distanza fra un pùnto della superficie 

 e 1' elettrone, dalla forinola di F e (§ 5) si ricava 



_ g(l — a 2 ) 

 r p-(\ — a- serre) 1 - 



e questa sarà 1' equazione della superficie in coordinate p , e ed a . In coordinate 

 cartesiane rispetto ad assi paralleli a quelli della figura e coli' origine ned' elettrone M, 

 V equazione della superficie diviene : 



<p\{oo' -+- y)(\ — a') h- z'f = «-(1 — a')' {po' -+- /-t- r) . 



È dunque una superficie del sesto ordine, di rivoluzione intorno all'asse Oz , ed 

 il piano xy ne è un piano di simmetria. La curva meridiana, considerata per esempio 

 nel piano ooz , ha per equazione 



f[ A ! _ a") ■+- Jf = e\\- a*) V +■ **) , 



e taglia normalmente i due assi Oz ed Ox in punti, le cui distanze p { e p 2 dal- 

 l' elettrone si possono facilmente determinare. Infatti p { sarà il valore di z per x = , 

 e p 9 quello di x per z ■=. . Perciò : 



.. (eli — or) ^ I 



da cui 



<p ' /2 \<p]/T 



Px 



^ = (l_-<rp 5 

 p 2 



Serie VI. — Tomo III. 25 



