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ma al numeratore, si può calcolare per a poco differente dall' unità. Infatti se si 

 pone F unità al posto di à\ il detto integrale diviene 



r 3 2 "'« 



I (cose)? senede == — - (cose)?" 



e quindi 



I 



7I (lH-« 2 sen 2 £)sen£ 1(8 88 4 8 _ 



'o (1— -o*sene)r l 1 — «") (5 v 5 



Sostituendo nel valore di E, si trova a riduzioni fatte : 



6 1 + r 



# — - E\ 



5 Vi — « 2 

 Se ne ricava 



_ 2{E — E ) _ _ 2E () /6 1 -+- a 2 1 



m 



« 2 T 2 y 2 \5a 2 |/i_ 



7 « 8 ' ' 



ed introducendo il valore m Q della massa corrispondente alle piccole velocità, che è 

 4 E n 



3 V ~ m 9 J -+- a~ 3 



m 5 «"j/ i a 2 2a 



ni 



I due valori di - - segnati con asterisco nella precedente tabella furono calcolati 

 m 



con questa forinola, la quale, per quanto assai approssimata allorché a diversifica poco 

 dall' unità, dà valori che peccano per eccesso, come è facile riconoscere considerando 

 il processo con cui fu ottenuta. 



12. Esaminerò per ultimo a quali risultati conduce la seconda delle ipotesi esposte 

 nel § 9, e cioè supporrò ora che si attribuisca alla forza F e il valore (p , anziché il 

 valore zero, nella regione di etere modificato intorno all' elettrone. È facile dimostrare 

 che i principali risultati stabiliti nei due §§ 10 e 11 rimangono validi, e che in 



m 

 particolare la forinola che dà - - rimane inalterata. 



m 



Nel caso attuale all' energia E data dalla relativa forinola del § 10 devesi ag- 

 giungere 1' energia, che dirò E\ relativa allo spazio in cui la forza elettrica ha il 

 valore costante <fi. Evidentemente E' sarà dato da 



E' = — I 1^/(1 -+- or sen 2 e)r 2 drsenededa 



quando, dopo aver posto (p in luogo di F e , si estendano debitamente le integrazioni, e 

 precisamente si prendano i limiti e 2jt per a , i limiti e n per e , ed i limiti 

 eli — a 2 ) 



e p =\l — per r. 



V (pd — a sen fi)r 



