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Le esperienze non si sono potute estendere con frutto a capacità e distanze mag- 

 giori, perchè le indicazioni si rendevano troppo incerte ; e anche fra i numeri riferiti 

 gli ultimi sono meno sicuri. 



Tenuto conto di ciò e della natura di queste esperienze, si possono ritenere i va- 



OC 



lori del rapporto ^ come abbastanza costanti in ciascuna serie e poco diversi dall' una 

 u 



air altra serie, e quindi si può ammettere, almeno in via di prima approssimazione 

 e per distanze x non troppo grandi, la costanza del detto rapporto e la sua indipen- 

 denza dal grado di eccitazione. 



E allora si può parlare di propagazione della magnetizzazione o di onda magnetica 

 progrediente con velocità determinata, riguardando il tempo corrispondente al ritardo 

 angolare di fase 6 come il tempo che occorre a percorrere con quella velocità la 

 distanza x. 



OC 



Tale velocità corrisponde al predetto rapporto - moltiplicato per 360 N, dove N 



x 

 indica come sopra il numero dei periodi. Prendendo per Q il valore 6,5, che si ac- 



o 



costa al valor medio risultante dalle esperienze surriferite, si ha per il caso del fascio 

 da me studiato una velocità di circa mille metri al secondo (98280 cm.). 



Se poi si tien conto anche della sopraddetta diminuzione progressiva del flusso col 

 crescere della distanza x , si ha per 1' onda magnetica, servendosi della solita rappre- 

 sentazione mediante numeri complessi : 



(p = $e i(ùt con <I> = $ e" 



•ik)x 



li essendo la costante già considerata, che definisce il decremento progressivo di gran- 

 dezza del flusso, e k un' altra costante che definisce il ritardo progressivo di fase ed 



x 

 è in relazione semplice sia col rapporto 73, sia con la velocità di propagazione; e il 



(7 



cui valore pel fascio da me studiato viene ad essere all' incirca 0,0027 per x espresso 

 in centimetri. 



Omettendo ogni altra considerazione e discussione, terminerò col far cenno di al- 

 cune esperienze, che si possono riguardare come complementari delle precedenti in 

 quanto che si riferiscono alla fase di quella parte del flusso che lungo il fascio sfugge 

 mano a mano nell' aria dalla superficie laterale determinando la sopraddetta diminu- 

 zione, col crescere di x, del flusso che corre neh' interno del fascio. A questo flusso 

 laterale si può applicare lo stesso metodo indicato qui sopra per il flusso longitudinale ', 

 riferendosi, anziché alla f. e. m. indotta in una spirale secondaria nelle varie posizioni x, 

 a quella indotta nel sistema di due spirali uguali collegate in opposizione e situate 

 rispettivamente in x ed x -+- ù>x , la quale è determinata evidentemente dalle varia- 

 zioni del flusso laterale uscente dal tratto di superficie compreso fra le sezioni x e 

 x -+- Ax . 



Sperimentando come sopra con un sistema di due spirali distanti di 5 cm. (allo- 



