﻿58 
  TOEPASSINGEN 
  DER 
  THEORIE 
  VAN 
  GIBBS 
  OP 
  EVENWICHTS- 
  

  

  den 
  van 
  de 
  punten 
  P 
  en 
  Q, 
  dan 
  ontstaat 
  een 
  driehoek, 
  en 
  het 
  punt 
  

   van 
  dien 
  driehoek, 
  dat 
  dezelfde 
  projectie 
  8\ 
  heeft 
  als 
  het 
  punt 
  S, 
  

  

  ligt 
  op 
  eene 
  hoogte 
  boven 
  het 
  K 
  Y 
  vlak, 
  die 
  (^-~) 
  dTmeevbe- 
  

  

  Jy 
  P.Q 
  R. 
  

  

  draagt 
  dan 
  de 
  hoogte 
  van 
  het 
  punt 
  S 
  bij 
  de 
  overgangstemperatuur. 
  

  

  Daar 
  > 
  (^~~) 
  is, 
  ligt 
  het 
  punt 
  S 
  boven 
  den 
  laatstgenoem- 
  

  

  V 
  TJs 
  \d 
  T/p 
  q 
  & 
  

  

  den 
  driehoek 
  en 
  hieruit 
  leidt 
  men 
  gemakkelijk 
  af, 
  dat 
  het 
  vlak, 
  dat 
  

   bij 
  de 
  temperatuur 
  T 
  + 
  S 
  T 
  door 
  de 
  punten 
  P, 
  Q 
  en 
  S 
  gebracht 
  

   kan 
  worden, 
  het 
  oppervlak 
  z 
  = 
  f 
  (k, 
  y) 
  snijdt. 
  Tot 
  deze 
  uitkomst 
  

   zijn 
  wij 
  gekomen 
  door 
  de 
  onderstelling, 
  dat 
  de 
  vorming 
  van 
  het 
  

   dubbelzout 
  met 
  warmteontwikkeling 
  gepaard 
  ging; 
  de 
  omgekeerde 
  

   onderstelling 
  zou 
  leiden 
  tot 
  de 
  uitkomst, 
  dat 
  het 
  vlak 
  van 
  driehoek 
  

   PQS 
  boven 
  de 
  overgangstemperatuur 
  onder 
  het 
  oppervlak 
  z 
  = 
  f 
  (k, 
  y) 
  

   doorging 
  1 
  ) 
  

  

  § 
  5. 
  Wij 
  kunnen 
  nu 
  het 
  „ 
  surface 
  of 
  dissipated 
  energy" 
  bij 
  ver- 
  

   schillende 
  temperaturen 
  bepalen. 
  

  

  Wanneer 
  het 
  vlak 
  van 
  driehoek 
  PQS 
  het 
  

   oppervlak 
  snijdt, 
  belmoren 
  de 
  beide 
  raakvlak- 
  

   ken, 
  door 
  PQ 
  aan 
  het 
  oppervlak 
  gebracht 
  

   ' 
  tot 
  het 
  „ 
  surface 
  of 
  dissipated 
  energy" 
  be- 
  

   nevens 
  de 
  deelen 
  der 
  omhullingskegels 
  uit 
  

   P 
  en 
  Q, 
  die 
  aan 
  de 
  driehoeken 
  P 
  QR 
  en 
  

   PQR' 
  aansluiten 
  (zie 
  fig. 
  XVII). 
  De 
  betee- 
  

   Fig. 
  XXV. 
  kenis 
  der 
  evenwichtstoestanden, 
  die 
  door 
  der 
  

  

  verschillende 
  deelen 
  van 
  het 
  „ 
  surface 
  of 
  dissipated 
  energy" 
  worden 
  

   voorgesteld, 
  behoeft 
  geen 
  verdere 
  toelichting, 
  alleen 
  zij 
  opgemerkt, 
  

   dat 
  in 
  geen 
  dezer 
  deelen 
  het 
  punt 
  5 
  voorkomt 
  (dit 
  ligt 
  boven 
  drie- 
  

   hoek 
  PQR) 
  en 
  dat 
  dus 
  bij 
  temperaturen, 
  waarvoor 
  Fig. 
  XYII 
  geldt, 
  

  

  ') 
  De 
  invloed 
  van 
  eene 
  verandering 
  van 
  druk, 
  bij 
  standvastige 
  temperatuur, 
  kan 
  

   op 
  eene 
  dergelijke 
  manier 
  bspaald 
  worden. 
  Wanneer 
  bij 
  verliooging 
  van 
  druk 
  het 
  

   punt 
  S 
  boven 
  den 
  driehoek 
  F 
  Q 
  11 
  komt 
  te 
  liggen, 
  zal 
  het 
  dubbelzout 
  zich 
  splitsen 
  

   in 
  de 
  enkelvoudige 
  zouten 
  en 
  de 
  oplossing 
  li. 
  Men 
  heeft 
  dan 
  

  

  of 
  volgens 
  (2) 
  

  

  waaruit 
  blijkt, 
  dat 
  bij 
  de 
  omzetting 
  van 
  het 
  dubbelzout 
  in 
  de 
  drie 
  phaseu 
  P, 
  Q 
  en 
  li 
  

   eene 
  vermindering 
  van 
  het 
  volume 
  plaats 
  heeft. 
  

  

  