﻿62 
  TOEPASSINGEN 
  DER 
  THEORIE 
  VAN 
  GIBBS 
  OP 
  EVENWICHTS- 
  

  

  Fig. 
  XXVIII. 
  

  

  te 
  voorschijn, 
  dat 
  deel 
  gaat 
  uitmaken 
  van 
  

   het 
  „ 
  surface 
  of 
  dissipated 
  energy" 
  en 
  te 
  

   gelijk 
  daarmede 
  komen 
  er 
  drie 
  nieuwe 
  

   driehoeken 
  bij 
  en 
  nog 
  drie 
  deelen 
  van 
  de 
  

   omhullingskegels. 
  

  

  Bij 
  de 
  overgangstemperatuur 
  kan 
  in 
  dit 
  

   geval 
  de 
  oplossing 
  (aangeduid 
  door 
  bet 
  

   raakpunt, 
  dat 
  binnen 
  driehoek 
  P 
  QS 
  ligt) 
  

   gevormd 
  worden 
  uit 
  de 
  beide 
  enkelvou- 
  

   dige 
  zouten 
  en 
  bet 
  dubbelzout. 
  Van 
  de 
  

   beantwoording 
  der 
  vraag, 
  of 
  bij 
  deze 
  vorming 
  warmteontwikkeling 
  

   of 
  warmteabsorptie 
  plaats 
  heeft, 
  hangt 
  het 
  af, 
  of 
  Fig. 
  XXVIII 
  boven 
  

   of 
  beneden 
  de 
  overgangstemperatuur 
  geldt. 
  Men 
  kan 
  n.l. 
  door 
  eene 
  

   dergelijke 
  redeneering 
  als 
  in 
  de 
  beide 
  vorige 
  gevallen 
  aantoonen, 
  dat 
  

   figuur 
  XXVI 
  II 
  geldt 
  voor 
  temperaturen 
  boven 
  de 
  overgangstempe- 
  

   ratuur, 
  wanneer 
  de 
  vorming 
  van 
  de 
  oplossing 
  met 
  warmteabsorptie 
  

   gepaard 
  gaat. 
  

  

  Dit 
  geval 
  vertoont 
  de 
  bijzonderheid, 
  en 
  daarin 
  is 
  het 
  van 
  de 
  beide 
  

   vorige 
  onderscheiden, 
  dat 
  er 
  boven 
  de 
  overgangstemperatuur 
  geene 
  

   andere 
  verzadigde 
  oplossingen 
  mogelijk 
  zijn 
  dan 
  daar 
  beneden, 
  alleen 
  

   wordt, 
  wanneer 
  Fig. 
  XXV 
  overgaat 
  in 
  Fig 
  XXVIII, 
  het 
  aan- 
  

   tal 
  evenwichtstoestanden 
  met 
  verzadigde 
  oplossingen, 
  dat 
  mogelijk 
  is, 
  

   verdubbeld. 
  Het 
  eenige 
  verschil 
  tusschen 
  de 
  beide 
  figuren 
  wordt 
  te- 
  

   weeggebracht 
  door 
  de 
  verandering, 
  die 
  binnen 
  driehoek 
  PQS 
  plaats 
  

   heeft. 
  Wanneer 
  dus 
  figuur 
  XXV 
  beneden 
  de 
  overgangstempera- 
  

   tuur 
  geldt, 
  kunnen 
  de 
  beide 
  enkelvoudige 
  zouten 
  en 
  het 
  dubbelzout 
  

   zonder 
  oplossing 
  naast 
  elkander 
  bestaan. 
  Verwarmt 
  men 
  nu 
  dit 
  

   systeem 
  boven 
  de 
  overgangstemperatuur, 
  dan 
  zal 
  het 
  overgaan 
  in 
  

   een 
  der 
  zeven 
  toestanden, 
  die 
  door 
  deelen 
  van 
  het 
  „ 
  surface 
  of 
  dis- 
  

   sipated 
  energy", 
  welke 
  in 
  figuur 
  XXVI 
  II 
  binnen 
  driehoek 
  P 
  1 
  Qj 
  5 
  X 
  

   liggen, 
  worden 
  aangewezen. 
  Van 
  de 
  hoeveelheden 
  der 
  drie 
  zouten, 
  

   die 
  men 
  bij 
  elkander 
  voegt, 
  hangt 
  het 
  af, 
  welke 
  toestand 
  zal 
  op- 
  

   treden. 
  

  

  § 
  9. 
  In 
  de 
  drie 
  behandelde 
  gevallen 
  is 
  het 
  volledige 
  „surface 
  of 
  

   dissipated 
  energy" 
  bepaald 
  in 
  de 
  onderstelling, 
  dat 
  de 
  beide 
  hydratcn 
  

   en 
  het 
  dubbelzout 
  de 
  eenige 
  vaste 
  phasen 
  zijn, 
  die 
  bestaan 
  kunnen. 
  

   Zoodra 
  er 
  nog 
  andere 
  hydraten 
  van 
  de 
  enkelvoudige 
  zouten 
  of 
  an- 
  

   dere 
  dubbelzouten 
  kunnen 
  optreden, 
  zal 
  het 
  „surface 
  of 
  dissipated 
  

   energy" 
  veranderingen 
  ondergaan. 
  Deze 
  veranderingen 
  zullen 
  vooral 
  

   te 
  verwachten 
  zijn 
  in 
  die 
  deelen, 
  welke 
  dicht 
  bij 
  het 
  ZY-\\nk 
  ge- 
  

   legen 
  zijn, 
  daar 
  wij 
  ook 
  in 
  het 
  eenvoudige 
  geval 
  van 
  eene 
  oplossing- 
  

   van 
  een 
  enkel 
  zout 
  dergelijke 
  veranderingen 
  hebben 
  loeren 
  kennen 
  

  

  