﻿ONDERSTELLING 
  VAX 
  CONTINU 
  K 
  DH'HTII 
  EIDSVEBANDEEING. 
  t- 
  

  

  wordl 
  uitgemeten, 
  dan 
  zijn 
  de 
  nieuwe 
  parameters 
  de 
  grootheden 
  

   do 
  </ 
  2 
  () 
  

  

  — 
  , 
  — 
  - 
  enz. 
  En 
  weet 
  men 
  vooruit 
  dat 
  in 
  parallelle 
  lagen 
  de 
  dicht- 
  

  

  heid 
  steeds 
  even 
  groot 
  zal 
  zijn, 
  dan 
  behoeft 
  de 
  lijn, 
  waarop 
  h 
  ge- 
  

   meten 
  wordt, 
  slechts 
  één 
  richting 
  te 
  hebben, 
  nl. 
  loodrecht 
  op 
  de 
  

   evenwijdige 
  lagen. 
  

  

  § 
  5. 
  BEREKENING 
  DER 
  ENERGIE 
  BIJ 
  PARALLELLE 
  VLAKKE 
  LAGEN 
  

   MET 
  CONTINUE- 
  VERANDERENDE 
  DICHTHEID. 
  

  

  Denken 
  wij 
  ons, 
  in 
  een 
  vat 
  mot 
  vertikalc 
  wanden, 
  onderaan 
  een 
  

   vloeistof, 
  daarboven 
  den 
  verzadigden 
  damp. 
  Zij 
  de 
  dichtheid 
  o 
  h 
  en 
  

   (> 
  2 
  , 
  waarin 
  d 
  > 
  (> 
  2 
  . 
  Het 
  oppervlak 
  wordt 
  horizontaal 
  gedacht, 
  en 
  

   ofschoon 
  dit 
  alleen 
  onder 
  den 
  invloed 
  der 
  zwaartekracht 
  het 
  geval 
  

   zal 
  zijn, 
  zullen 
  wij 
  ter 
  vermijding 
  van 
  de 
  noodolooze 
  complicatie 
  

   in 
  de 
  berekening, 
  die 
  van 
  uitwendige 
  krachten 
  het 
  gevolg 
  zou 
  zijn, 
  

   de 
  zwaartekracht 
  geen 
  andere 
  rol 
  doen 
  vervullen, 
  dan 
  die 
  van 
  de 
  

   lagen 
  vlak 
  te 
  doen 
  zijn. 
  

  

  Men 
  zou 
  echter, 
  als 
  men 
  tegen 
  de 
  inkonsekwentie 
  die 
  hierin 
  op- 
  

   gesloten 
  ligt 
  bezwaar 
  heeft, 
  een 
  horizontaal 
  gespannen 
  vloeistofvlies 
  

   kunnen 
  denken, 
  waarboven 
  en 
  waarbeneden 
  zich 
  damp 
  bevindt. 
  

  

  Trekken 
  wij 
  een 
  lijn 
  loodrecht 
  op 
  de 
  lagen, 
  en 
  meten 
  wij 
  daarop 
  

   den 
  afstand 
  //. 
  De 
  waarde 
  van 
  h 
  = 
  ligge 
  tc 
  midden 
  van 
  de 
  

   grootere 
  gelijke 
  dichtheid 
  Pi. 
  Daar 
  ter 
  plaatse 
  is 
  dus 
  de 
  energie 
  alleen 
  

   een 
  functie 
  van 
  ^ 
  en 
  kan 
  zij 
  voor 
  de 
  eenheid 
  van 
  massa 
  voorge- 
  

   steld 
  worden 
  door 
  

  

  f 
  j 
  — 
  C 
  — 
  a 
  Qi 
  

  

  waarin 
  a 
  de 
  constante 
  is, 
  die 
  in 
  dc 
  toestandsvergelijking 
  voorkomt, 
  

   als 
  tot 
  eenheid 
  van 
  dichtheid 
  genomen 
  wordt 
  die, 
  Avelke 
  de 
  damp 
  

   bij 
  0° 
  en 
  76 
  cM. 
  druk 
  bezit. 
  In 
  de 
  grootheid 
  C 
  is 
  de 
  kinetische 
  

   energie 
  opgenomen, 
  die, 
  daar 
  v 
  l 
  constant 
  blijft, 
  als 
  een 
  standvastige 
  

   mag 
  behandeld 
  worden. 
  Verplaatsen 
  wij 
  dc 
  eenheid 
  van 
  massa 
  van 
  

   uit 
  het 
  veld, 
  waar 
  de 
  standvastige 
  dichtheid 
  Qi 
  heerscht, 
  naar 
  een 
  

   punt 
  in 
  de 
  overgangslaag 
  ter 
  hoogte 
  h 
  gelegen, 
  waar 
  de 
  dichtheid 
  

   (j 
  is 
  en 
  de 
  energie 
  «, 
  dan 
  zal 
  daar 
  ter 
  plaatse 
  niet 
  gelden 
  

  

  £ 
  = 
  C 
  — 
  Cl() 
  

  

  tenzij 
  in 
  één 
  bijzonder 
  geval, 
  namelijk 
  het 
  geval 
  als 
  de 
  bol, 
  waar- 
  

   van 
  het 
  punt 
  dan 
  het 
  middelpunt 
  is 
  in 
  de 
  beneden 
  helft 
  een 
  meer- 
  

   dere 
  densiteit 
  hebben 
  zou, 
  die 
  juist 
  gelijk 
  en 
  gelijk 
  gelegen 
  is 
  als 
  

  

  